Амплитуда - рассеяние - рентгеновские лучей
Cтраница 1
 |
Установка для изучения рассеяния на малые углы ( счетчик перемещается в плоскости чертежа. [1] |
Амплитуды рассеяния рентгеновских лучей могут быть предсказаны теоретически; они оказываются пропорциональными порядковому номеру элемента. Амплитуды ядерного рассеяния нейтронов допускают н наст, время только экспериментальное определение. Они обнаруживают случайные отклонения от элемента к элементу п от изотопа к изотопу, оставаясь в то же время одного порядка величины ( прибл. Ядерная же амплитуда рассеяния нейтронов изотропна, поскольку размеры ядра во много раз меньше длины волны медленного нейтрона. На рис. 5 сравниваются амплитуды ядерного рассеяния нейтронов для различных ядер ( усредненные по спиновым состояниям нейтрона н соответствующего ядра) с рентгеновскими амплитудами. Последние представлены в виде кривых для двух значений величины sin в / Я. Крестиками обозначены абсолютные значения от-рицат. [2]
Значения амплитуд рассеяния рентгеновских лучей рассматриваются в разделах 1 и 2, электронов - в гл. [3]
Вульф-брэгговский подход позволяет анализировать и амплитуды рассеяния рентгеновских лучей, равно как и лауэвский подход - геометрию дифракционной картины. [4]
В действительности рассеяние рентгеновских лучей на ядре пренебрежимо мало по сравнению с рассеянием на электронах, так как амплитуда рассеяния рентгеновских лучей обратно пропорциональна массе заряженной частицы. [5]
При нахождении позиций анионов кислорода методами структурного анализа использование нейтронных пучков дает лучший результат, чем рентгеновские лучи, так как амплитуда рассеяния рентгеновских лучей кислородом невелика по сравнению с ионами металла. Кроме того, нейтронография дает возможность определить детали магнитной структуры объекта. [7]
Нейтронография применяется для структурных исследований с целью определения положения легких атомов, в частности атомов водорода; при исследовании сплавов, состоящих из атомов с близкими атомными номерами ( например Fe-Co), а следовательно, и с близкими амплитудами рассеяния рентгеновских лучей, но с заметно отличающимися амплитудами рассеяния нейтронов; при исследовании магнитных веществ, так как последние способны давать дополнительное рассеяние нейтронов вследствие наличия магнитных моментов у атомов. [8]
Интересно обратить внимание на идентичность определений (18.6) для полного псевдопотенциала сплава и (2.18) для полной электронной плотности сплава, а также определений (18.7) для форм-фактора псевдопотенциала и (2.19) для амплитуды рассеяния рентгеновских лучей. [9]
Однако при решении этой задачи в рамках рентгеноструктур-ного анализа возникают дополнительные трудности, обусловленные, с одной стороны, увеличением длительности экспозиции, так как величина амплитуды рассеяния для рентгеновских лучей значительно меньше, чем для электронов. Если в электронографии время фиксирования дифракционной картины на фотопластинку длится от нескольких секунд до двух-трех минут, то в рентгенографии экспозиция исчисляется часами, а в нейтронографии иногда и несколькими десятками часов. С другой стороны, более сильная зависимость амплитуды рассеяния рентгеновских лучей от порядкового номера атомов ( по сравнению с электронами) не позволяет надежно исследовать строение молекул с резким различием в величинах зарядов атомных ядер. Поскольку рассеяние рентгеновских лучей происходит на электронных оболочках атомов, основной вклад в интенсивность рассеяния этого вида излучения вносится атомами с большим зарядом ядра. Рассеяние же на легких атомах будет незначительно, и поэтому отвечающие им межъядерные расстояния находят с невысокой точностью. [10]
 |
Радиальная электронная плотность г2 /. 2 ( г для иона К, рассчитанная по методу Хартри - Фока. [11] |
На рис. 5.4 приведена радиальная электронная плотность r2R2 ( r) как функция радиальной координаты г ( ср. Три пика обусловлены вкладами ls - электронов, 25 - и 2р - элект-ронов и 3s - и 3 / 7-электронов. Эти электроны образуют соответственно / С -, L - и М - оболочки. Для всех атомов, за исключением самых тяжелых, электронные плотности были рассчитаны с точностью, достаточной для интерпретации большинства экспериментальных данных. В частности, на основе этих плотностей были рассчитаны амплитуды рассеяния рентгеновских лучей на отдельных атомах, которые были затем применены для анализа структуры молекул, изученных методом дифракции рентгеновских лучей. [12]
 |
Радиальная электронная плотность г2 /. ( г для иона К, рассчитанная по методу Хартри - Фока. [13] |
На рис. 5.4 приведена радиальная электронная плотность r2R2 ( r) как функция радиальной координаты г ( ср. Три пика обусловлены вкладами ls - электронов, 2s - и 2р - элект-ронов и 3s - и Зр-электронов. Эти электроны образуют соответственно К -, L - и М - оболочки. Для всех атомов, за исключением самых тяжелых, электронные плотности были рассчитаны с точностью, достаточной для интерпретации большинства экспериментальных данных. В частности, на основе этих плотностей были рассчитаны амплитуды рассеяния рентгеновских лучей на отдельных атомах, которые были затем применены для анализа структуры молекул, изученных методом дифракции рентгеновских лучей. [14]
Страницы: 1