Амплитуда - вероятность
Cтраница 1
Амплитуда вероятности рассматриваемого нами процесса в силу когерентности рассеяния непосредственно связана с фазой рассеянной волны и является поэтому наблюдаемой величиной. Отсюда следует, что амплитуда вероятности не может содержать заряда электрона в третьей степени. Произведя вычисление по указанной выше схеме, мы должны, следовательно, получить нуль. Этот вывод и подтверждается расчетом. [1]
Амплитуда вероятности виртуального или реального процесса, соответствующего определенному узлу фейнмановской диаграммы, вообще говоря, зависит от энергии сталкивающихся или разлетающихся частиц. Иногда эта зависимость может быть сравнительно слабой, как, например, для основного в квантовой электродинамике узла ( см, рис. 7.9) испускания или поглощения фотона электроном. [2]
Амплитуды вероятностей принимают простой вид. [3]
Амплитуда вероятности виртуального или реального процесса, соответствующего определенному узлу фейнмановской диаграммы, вообще говоря, зависит от энергии сталкивающихся или разлетающихся частиц. Иногда эта зависимость может быть сравнительно слабой, как, например, для основного в квантовой электродинамике узла ( см. рис. 7.9) испускания или поглощения фотона электроном. [4]
Амплитуда вероятности рассеяния фотона ka псевдофотоном g2 может быть просто выражена через амплитуду вероятности рассеяния света светом г. В самом деле, мы имеем здесь те же промежуточные состояния, что и при рассеянии света светом, с той лишь разницей, что роль квантов с импульсами k2 и k4 и частотами со2, о4 играют псевдокванты с импульсами g2 и g4 и частотами, равными нулю. [5]
Амплитуда вероятности орбитального движения удовлетворяет уравнению (33.1), если в него не входит оператор спина. [6]
Эти амплитуды вероятностей возникают в результате пересечения крамерсовских траекторий (7.8), соответствующих двум квантовым состояниям. [7]
Поэтому амплитуда вероятности такого перехода должна быть, по крайней мере, пропорциональна электрическому полю, то есть рабиевской частоте Лп. Следовательно, вклад в амплитуду Фап, обусловленный переходом из состояния с амплитудой Ф & п ь должен быть пропорционален, скорее, синусу, а не косинусу, так как последний в низшем порядке не зависит от частоты Раби. Точно так же, вклад в амплитуду Ф & п ь обусловленный переходом из состояния с амплитудой Фап, тоже должен содержать синус. [8]
Поскольку амплитуды вероятности перехода вида (12.32) и (12.33) являются частным случаем общего выражения (12.31), для них, как легко убедиться, справедлив закон дисперсии (12.10), полученный ранее. [9]
Представление амплитуды вероятности в виде функционального интеграла делает наглядным переход к квази-классич. [10]
 |
Радиальная составляющая волновой функцик ( а и ее квадрат ( б для ls - состояния. [11] |
Анализ амплитуды вероятности / 100 начнем с угловой составляющей Y00, iaK как угловая составляющая определяет симметрию АО и форму граничной поверхности электронного облака. Последнее свойство функции важно при описании химической связи. Если задаться определенным расстоянием от ядра, то вероятность найти электрон в направлении оси х та же, что и вдоль осек v и - или в любом ином направлении. [12]
Интерференция амплитуд вероятностей переходов органически связана с принципом суперпозиции состояний, отражающим специфику взаимоотношений состояний микрообъекта. [13]
Найдем амплитуду вероятности обнаружить р-мезон в точке х ( с тем чтобы, возведя ее затем в квадрат и проинтегрировав по. [14]
В амплитудах вероятности мы опускаем индекс лазерной моды, возбуждающей атом. [15]
Страницы: 1 2 3 4