Cтраница 3
Для оптимально отрегулированной интегрирующей части при. Если удвоить амплитуду скачка, в линейном случае удваивается и скорость нарастания сигнала как на выходе объекта, так и на выходе интегратора. Более высокие значения достигаются за то же время. [31]
На рис. 5 приведены результаты этих вычислений. Видно, что когда падающая волна есть волна типа Р, то величины этих отношений в случае полностью пластического материала опять-таки мало отличаются от величин, соответствующих чисто упругому материалу. Отметим, что амплитуда скачка производной по времени от напряжения на фронте отраженной волны типа Р имеет противоположное направление по отношению к амплитуде падающей волны такого же типа; такой характер поведения типичен для случая отражения от свободной поверхности. [32]
Однако эта величина зависит от пути, пройденного волной. Так, на расстоянии 2 м от места инициирования ртах увеличивается от 7 5 МПа в первом опыте до 17 5 МПа в четвертом, а на расстоянии 7м - от 4 до 7 МПа. Установлено, что амплитуда скачка во фронте волны интенсивно затухает с расстоянием, но давление на стенки трубы последовательно увеличивается на всех участках экспериментальной установки. [33]
Из (3.57) легко видеть, что с уменьшением длительности ф скачка анодного напряжения значение амплитуды At / а. Физически это объясняется ростом емкостного тока / с. Таким образом, если амплитуда скачка анодного напряжения не превышает значение А. [34]
По мере накопления опыта реагирования на последовательность скачков в маршруте цели оператор усваивает статистические свойства последовательности. Например, он узнает о диапазоне амплитуд скачков, средней величине скачка и распределении временных интервалов между скачками. Оператор знакомится также со статистическими зависимостями между последовательными стимулами. [35]
По мере накопления опыта реагирования на последовательность скачков в маршруте цели оператор усваивает статистические свойства последовательности. Например, он узнает о диапазоне амплитуд скачков, средней величине скачка и распределе-лии временных интервалов между скачками. Оператор знакомится также со статистическими зависимостями между последовательными стимулами. [36]
Особый интерес для физики экстремальных состояний представляют сходящиеся детонационные волны. Такое условие выполняется до тех пор, пока к очень сильным волнам можно применить предположение, справедливое для волн нормальной интенсивности о том, что излучением, теплопроводностью и трением можно пренебречь. Это должно относиться и к сходящимся детонационным волнам, амплитуда скачка в которых поддерживается реакцией взрывчатого разложения. [37]
Видно, что указанная закономерность удовлетворительно подтверждается. Формула (4.1) дает возможность вычислить о. Проделанное нами сопоставление привело к удовлетворительному совпадению результатов; это дает основания считать, что магнитные шумы, создаваемые большими скачками, обусловлены флуктуациями амплитуд скачков при сохранении их формы и моментов возникновения. Обратимся теперь к анализу результатов экспериментального исследования спектрального распределения магнитного шума для образцов с большим числом скачков. К этой же формуле приводят расчеты g ( co), учитывающие флуктуации амплитуд и моментов возникновения скачков при условии их независимости. [38]
Ri при выполнении условия Tit2const, напряжение а выходе меет отрицательную полярность, что улучшает рассасывание зарядов в базе транзистора и его запирание. Из ( 1 - 87) следует, что амплитуда отрицательного выброса тем больше, чем меньше К. В пределе, при К - 0, амплитуда скачка напряжения возрастает в 2 раза. [39]
В момент наложения прямоугольного поляризующего напряжения фиксируется катодный ток восстановления, а в момент его отключения - анодный ток окисления накопившихся продуктов восстановления. Анодная кривая не зависит от времени предэлектролиза, как это имеет место при последовательной съемке катодной и анодной кривых. Метод позволяет определять неустойчивые промежуточные продукты реакции. Авторы приводят детальный математический анализ кривых в зависимости от амплитуды скачка, соотношения длительности импульса и периода следования. На основании этого анализа установлено, что при небольших амплитудах скачка целесообразно применять условие, при котором длительность наложения импульсов в два раза меньше периода следования. [40]