Cтраница 1
Амплитуда ускоряющей волны ( основной гармоники) составляет ЕМ -, где / с / С. [1]
Ем - амплитуда ускоряющей волны и ф - фаза волны, в которой находится частица. Фазы отсчитываются от максимума ускоряющей полуволны. [2]
Верхний предел амплитуды ускоряющей волны Емв в случае протонов ( Z1 1) сравнительно невысок. [3]
Таким образом, при квадрупольной фокусировке амплитуда ускоряющей волны ограничена сверху некоторым пределом Емъ, который можно повышать за счет увеличения градиента поля в линзах ( Ga), но не более чем до значения ЕМВВ, соответствующего Сэв и ЛЕВ. [4]
Исследуем движение частиц в такой секции, считая, что амплитуда ускоряющей волны А постоянна. [5]
К ним относятся группировка за счет фазовых колебаний и скачка напряженности амплитуды ускоряющей волны. Для получения эффективной группировки выбирают небольшие начальные значения рв, а равновесную фазу - близкой к нулю. Задавая изменение напряженности ускоряющей волны с целью улучшения. Ам зависит от мощности высокочастотного генератора. [6]
Характер изменения радиуса пучка (9.58), а также градиентов поля в линзах (9.52), верхнего предела амплитуды ускоряющей волны ЕМВ и параметра А (9.53) вдоль ускорителя в значительной мере определяется законом изменения периода фокусировки. [7]
Необходимо отметить чрезвычайно критичную зависимость предельного тока от равновесной фазы, а в действующем ускорителе - также и от амплитуды ускоряющей волны ЕМ, поскольку величина EMcos фро фиксирована. [8]
Возможен и другой режим, при котором параметр G3 выбирают постоянным, одинаковым для всех значений тока пучка. В результате верхние пределы параметра Л ( фр) и амплитуды ускоряющей волны Ем с увеличением тока в этом режиме несколько снижаются. [9]
Как видно из выражения (8.24), ограничение тока является наиболее жестким в начале ускорителя, при р Рн. Предельный ток прямо пропорционален скорости частиц ( р), радиусу апертуры R, амплитуде ускоряющей волны Ем и, приблизительно, кубу равновесной фазы qpp ( 9 / 8) фро. Как можно видеть, достигнутые в действующих ускорителях токи частиц не превышают теоретических предельных значений, однако по порядку величины уже приближаются к ним. Указанные в таблице линейные ускорители являются инжекторами больших кольцевых ускорителей в Москве, близ Серпухова и Женевы. [10]
Таким образом, в то время как условия фазовых колебаний ограничивают ток ускоряемых частиц некоторым верхним пределом (8.23), условия устойчивости поперечных колебаний не накладывают на ток частиц какого-либо дополнительного ограничения. Если увеличение тока частиц сопровождается соответствующим ( весьма небольшим) увеличением градиента поля в линзах, то верхний предел амплитуды ускоряющей волны даже несколько повышается. [11]
Изложенные соображения по вопросу о движении частиц в секции с РВ 1 пригодны для случая постоянной амплитуды ускоряющего поля А. На самом деле в ускорителях происходит уменьшение высокочастотной мощности из-за омических потерь в стенках и расхода ее на ускорение частиц. Поэтому амплитуда ускоряющей волны может уменьшаться к концу секции. [12]
Рассмотрим вопрос о допусках на геометрические размеры диафрагмированного волновода. Отклонение размеров от номинальных в ячейке приводит к изменению фазовой скорости, что вызывает смещение положения сгустка частиц относительно волны. Так как в номинальном режиме сгусток должен находиться на вершине волны, всякое изменение фазы влечет недобор энергии частицами. Оценку этого эффекта легко произвести, приняв амплитуду ускоряющей волны неизменной по длине однородного диафрагмированного волновода. [13]