Наибольшая возможная амплитуда

Cтраница 1

Наибольшая возможная амплитуда колебаний U2 на конденсаторе С2 будет при замыкании ключа К2, когда конденсатор С1 разряжен. [1]

Наибольшая возможная амплитуда колебаний тока определяется его наибольшим значением zmax в соответствии с нелинейной характеристикой элемента. [2]

Зависимость относительной магнитной проницаемости ( Jy и fj r от подмагни-чивающего поля. [3]

С физической точки зрения это вполне понятно, поскольку, когда собственная частота прецессии совпадает с частотой внешнего поля, электрон прецессирует с наибольшей возможной амплитудой и забирает от поля наибольшую энергию. При этом значительная часть этой энергии растрачивается на нагревание феррита. В этой же области наиболее сильно меняется магнитная проницаемость, поскольку вследствие сильной прецессии электрона вектор т2 имеет наибольшее значение. [4]

Формирование циклов напряжений проводится таким образом, чтобы каждый раз на трех графиках изменения напряжений ( crf) y, ( ст) д, ( aF) lk для выбранной последовательности по времени эксплуатационных режимов работы и нагружения из остающихся участков была получена наибольшая возможная амплитуда местного приведенного напряжения. [5]

Если давление возросло, например, в полтора раза, то с 1.0 бс, т.е. можно считать, что во все время горения скорость звука в несгоревшем газе равна CQ, а в продуктах горения с. После этого легко найти наибольшую возможную амплитуду колебания давления в газе. [6]

Само по себе существование автоколебаний с физической точки зрения представляется, таким образом, тривиальным. Однако весьма важен вопрос об их амплитуде. Наибольшая возможная амплитуда автоколебаний определяется, как мы только что видели, просто исчерпанием исходного вещества. [7]

Если эти фазы будут почти противоположны, то результирующее колебание будет невелико. Но в том месте, где фазы отдельных колебаний в данный момент времени совпадут, там в результате интерференции все колебания сложатся и дадут результирующее колебание с наибольшей возможной амплитудой. При этом плотность энергии в данной точке среды будет, очевидно, максимальной. [8]

Если эти фазы будут весьма разнообразны, то результирующее колебание будет невелико. Может, однако, случиться и так, что фазы отдельных колебаний в данной точке и в данный момент времени близко совпадут друг с другом; тогда: в результате интерференции всо колебания сложатся и дадут результирующее колебание с наибольшей возможной амплитудой. При этом плотность энергии в данной точке среды будет, очевидно, максимальной. Но в следующий момент времени соотношение фаз неизбежно изменится, и в связи с этим уменьшится и плотность энергии в этой точке. Будем называть точку с наибольшей плотностью энергии центром энергии группы волы; очевидно, что в силу [ непрерывно изменяющегося соотношения фаз отдельных колебаний центр энергии будет перемещаться в пространство. [9]

Реальная интегрирующая це - шения С, г не R, так как. [10]

Вместе с тем уменьшение значения С ограничивается паразитными емкостями С, шунтирующими нагрузочный резистор R. Из физических соображений становится ясно, что наличие емкости С приведет к развитию на выходе цепи двухэкспоненциаль-ного импульса, причем длительность его фронта будет определяться в основном паразитной постоянной времени тп CnRRr / ( R Rr), а длительность всего импульса будет зависеть главным образом от постоянной времени т ( Rr - - R) С. Чем больше различие между тп и т, тем в большей мере справедливы высказанные соображения. Однако, когда значения постоянных времени близки друг к другу, задача подбора параметров укорачивающей цепочки становится достаточно сложной. Эта задача приближенно решается, например, для случая, когда известны Rr, Сп и амплитуда входного прямоугольного импульса, а требуется найти R и С, при которых выходной импульс имеет заданную длительность при наибольшей возможной амплитуде. [11]

Страницы: 1