Cтраница 2
Особенность ассоциации твердых аэрозолей, приводящая к укрупнению аэрозолей, связана с тем, что при некоторых условиях образуемые более крупные аэрозоли имеют цилиндрическую форму. Опыт показывает, что цепочечные агрегаты эффективно образуются при наличии внешних полей или при участии заряженных аэрозолей, В качестве показательного примера этого эффекта приведем результаты [54, 55], согласно которым дым, образуемый при сжиганий магнитной ленты, содержит аэрозоли окислов магния сферической формы, тогда как в дыме того же состава, полученного из дугового разряда, присутствуют нитевидные аэрозоли. Эмпирически понятны условия, при которых можно ожидать образование нитевидных аэрозолей. [16]
Обобщением определения теплоемкости, пригодным для любых систем и процессов, в том числе и при наличии внешних полей, служит соотношение С T ( dSldT), где S - энтропия системы. [17]
Формализм, развитый в § 15, дает возможность описать равновесные и неравновесные состояния между различными фазами. Остается еще вопрос, как следует описывать установление термодинамического равновесия в каждой однокомпонентной системе. Если такая система не находится в термодинамическом равновесии ( здесь не учитывается наличие внешних полей), то она имеет в общем случае местные неоднородности и поэтому, согласно общему определению § 2, не является фазой. Тогда нужно расширить следствия § 15 и применить их к бесконечно малым элементам объема, считая их гомогенными. В этом случае величины состояния § 15 станут величинами поля, что приводит к формализму термодинамики необратимых процессов. В обычной термодинамике в явном виде этот формализм не применяют. [18]
С другой стороны, в опытах по измерению плотностей сосуществующих фаз в более близкой к критической точке температурной области [13] наблюдаются отклонения от значения р 1 / 3, приписываемые наличию внешних возмущений, в частности гравитационного. Подобные отклонения могут наблюдаться и у других критических индексов, в том числе у. Действительно, так как при приближении к критической точке поверхностное натяжение стремится к нулю, малые поправки, возникающие от наличия внешних полей, которыми обычно пренебрегают, могут оказаться существенными в непосредственной окрестности критической точки. В данной работе рассматривается возможность учета поправки к поверхностному натяжению, возникающей в результате действия на систему гравитационного поля. [19]
Соотношение (IV.35), очевидно, эквивалентно условию факторизации статистической суммы на произведение статистической суммы системы химических связей и системы разорванных звеньев. Наиболее последовательно подобный подход был развит в работах Лифшица [184] и Ерухимовича [133], последним из которых выведен частный случай формулы (IV.34) для пространственно однородного ансамбля древообразных молекул. Приведенная выше формула (IV.34) получена без этих ограничений, поскольку в рассматриваемом приближении СПФВ учитывается образование молекул полимеров произвольной топологии и при наличии любых внешних полей. [20]
Книга Coy имеет явно выраженный библиографический и обзорный характер. Построенная по схеме от более простых к более сложным явлениям и процессам книга включает обзоры выполненных теоретических и экспериментальных исследований весьма широкого круга задач механики многофазных и многокомпонентных систем. Автор рассматривает как относительно простые задачи о движении одиночных твердой и деформируемой частиц, так и сложные проблемы о движении множества частиц полидисперсной структуры при наличии внешних полей. [21]
По сравнению со всеми остальными задачами, обсуждаемыми в настоящей работе, для задачи о естественной конвекции допущение Rem - 0, по-видимому, более всего оправданно, так как скорости здесь намного меньше, чем в других задачах. Так как последнее не учитывается ни в каких практических задачах магнитогидродинамики, то представляется вполне разумным пренебречь в уравнении количества движения и влиянием наведенного магнитного поля даже при наличии весьма сильных внешних полей. [22]
Количественные конкретные результаты должны извлекаться в дальнейшем из наиболее эффективных и последовательных теорий. Такими теориями в настоящее время являются теории, основанные на методах, развитых Н. Н. Боголюбовым как в форме метода функций распределения комплексов частиц, так и метода коллективных переменных. На основании этих теорий в ближайшем будущем нужно провести расчеты термодинамических функций растворов электролитов в более высоких приближениях. Несмотря на наличие общих выражений для этих приближений, соответствующие расчеты, доведенные до чисел, еще не выполнены. Важно обобщение теории на случай наличия внешних полей. [23]
Второй способ изучения неравновесных процессов представляет собой дальнейшее развитие и обобщение идей статистической физики. Часто оказывается полезным следующий метод. Вводится функция распределения вероятностей для различных состояний частиц. Она обычно не совпадает с изучавшимися ранее распределениями по состояниям для равновесных систем. Как правило, распределение зависит от координат, а для нестационарных случаев - еще и от времени. Равновесные же распределения постоянны во времени, зависимость от координат в них имеет место только при наличии внешних полей. [24]