Наличие - конечная разность - температура
Cтраница 1
Наличие конечной разности температур приводит к потерям работоспособности системы, поэтому при анализе энергетических потерь установки мы должны будем учесть и эти потери. Из предыдущего параграфа следует, что метод коэффициентов полезного действия учитывает потери, обусловленные лишь внутренней необратимостью цикла, но никак не учитывает потерь, обусловленных конечной разностью температур источника тепла и рабочего тела. Тем не менее метод коэффициентов полезного действия широко распространен в практике теплотехнических расчетов. Объясняется это тем, что внешняя необратимость не влияет на количественные результаты анализа - если внутренняя необратимость цикла приводит к тому, что часть тепла, сообщенного рабочему телу, уходит из цикла в виде теплопотерь, то внешняя необратимость не приводит к потерям тепла 1 одно и то же количество тепла будет передано от горячего источника к рабочему телу вне зависимости от того, какова разность температур между ними. [1]
Наличие конечной разности температур при теплообмене, как это наглядно видно из рис. 5 - 11, вызывает понижение коэффициента преобразования цикла по сравнению с циклом при обратимом теплообмене. [2]
 |
Необратимости в цикле паровой холодильной машины. [3] |
Внешняя необратимость, связанная с наличием конечной разности температур между конденсирующимся рабочим телом и средой. [4]
 |
Необратимости в цикле паровой. [5] |
Внешняя необратимость, связанная с наличием конечной разности температур между конденсирующимся агентом и средой. [6]
Интересно отметить, что для внутренне обратимых процессов наличие конечной разности температур при теплообмене с источниками ( внешняя необратимость) влияет на общую степень совершенства обратного цикла иначе, чем для прямого. При сравнительно небольших значениях разности ( Т - Т0) внешняя необратимость влияет на прямой цикл сильнее, чем на обратный. Большее влияние внешней необратимости на обратный цикл, чем на прямой, наблюдается в тех случаях, когда температура холодного источника ( Т0) приближается к абсолютному нулю. [7]
Все реальные процессы протекают с большой скоростью и при наличии конечной разности температур и давлений между газом и внешней средой. В связи с этим термическое и механическое равновесие газа не соблюдается, поэтому эти процессы будут неравновесными и, следовательно, необратимыми. Как при расширении, так и при сжатии газа с большой скоростью в нем возникают вихревые движения, энергия которых вследствие трения переходит в тепло и усваивается газом. Наличие трения является характерным признаком необратимых процессов и сопровождается потерей внешней работы. [8]
На рис. 4 - Ш показан регенеративный газотурбинный цикл при наличии конечной разности температур Д з процессе регенеративного теплообмена. [9]
Совершенно иначе будет обстоять дело при осуществлении в системе необратимых процессов, которые протекают при наличии конечной разности температур между взаимодействующими телами - и с трением. [10]
Возрастание энтропии изолированной системы при протекании наблюдаемых в ней тепловых процессов обусловливается прежде всего тем, что теплообмен между телами совершается при наличии конечной разности температур и только в одном направлении, так как теплота всегда переходит от тел с более высокой температурой к телам менее нагретым. [11]
В реальных циклах теплосиловых установок имеет место необратимость двух типов: необратимость, вызванная наличием трения при течении рабочего тела в элементах установки, и необратимость, обусловленная наличием конечной разности температур в процессах передачи тепла между рабочим телом и источниками тепла. С учетом сказанного цикл, в котором отсутствуют потери на трение при течении рабочего тела, но который осуществляется в интервале температур более узком, чем интервал температур между горячим и холодным источниками, будет обратимым внутренне, но необратимым внешне. [12]
Как следует из (7.14), температура пористого материала в зоне испарения возрастает по экспоненциальному закону и ее повышение в основном определяется тепловым потоком, передаваемым из парового участка. Наличие конечной разности температур Т2 - ts при высокой интенсивности теплообмена позволяет испаряющемуся охладителю поглотить подводимый теплопроводностью тепловой поток. Основная доля теплоты ( 1 - - EI) подводится теплопроводностью из парового участка. [13]
Теоретически в дроссельном регенеративном цикле может быть получена очень низкая температура Тъ при минимальном отношении давления pjp однако, практически это невозможно. Потери в окружающую среду и наличие конечной разности температур ( Т3 - T i) ( 7 - Т) на теплом конце теплообменника уменьшают и без того малую Холодопроизводительность цикла. [14]
В исследованиях, которые изложены выше, не принимались во внимание диссипативные силы, такие, как вязкость, теплопроводность и лучеиспускание. Практически же существование волны разрыва должно предполагать наличие конечной разности температур между частями жидкости, лежащими с обеих сторон плоскости разрыва; поэтому, если даже оставить в стороне вязкость, рассеяние энергии должно происходить вследствие тепловых явлений на плоскости разрыва. То обстоятельство, что установившаяся волна разрежения должна была бы дать выигрыш энергии, показывает, что такого рода волна невозможна. Отсюда следует, что такая волна, если даже она когда-либо возникла бы, оказалась бы неустойчивой. [15]
Страницы: 1 2