Cтраница 2
Вернемся теперь к спектрам титана в нитриде, / ( - спектр эмиссии титана в нитриде сопоставлен с рентгеновским / ( - краем поглощения титана в этом соединении. При рассмотрении данных таблицы заметен прежде всего единообразный коротковолновый характер смещения точек спектра эмиссии титана в нитриде по сравнению с металлом. Сдвиг Хр5 - полосы титана величиной в 1 эв, вычитаясь из сдвига начала края поглощения титана в ту же сторону на 5 2 эв, обусловливает наличие энергетической щели ( между валентной полосой атома титана и полосой проводимости кристалла) величиной 4 6 эв и является признаком значительной степени поляризации связи в нитриде. [16]
Диэлектрики и полупроводники качественно подобны: и те и другие имеют энергетическую щель в спектре электронных состояний. Поэтому проводимость полупроводников заключена в широком интервале, разделяющем проводимость металлов и диэлектриков. Например, для кремния при 300 К а5 - 10 - 4 См / м, а для германия а2 5 См / м, что в 106 - 10 раз превышает проводимость диэлектриков и в то же время в 106 - 10 раз уступает проводимости металлов. Зависимость а ( Т) полупроводников лишь в исключительных случаях и в небольшом температурном интервале может носить металлический характер: как правило, и в полупроводниках, и в диэлектриках температурные зависимости проводимости подобны. Таким образом, с точки зрения зонной теории полупроводники принципиально отличаются от металлов наличием энергетической щели, в то время как между полупроводниками и диэлектриками есть только количественное отличие. Считается, что при AW2 - 3 эВ кристалл можно отнести к полупроводникам, а при больших & W - к диэлектрикам. [17]