Cтраница 2
Тип сдвига, который обычно встречается в металлах, известен под названием найтов-ского сдвига и достигает величин от 0 1 до 3 % резонансной частоты. Найтовский сдвиг обычно происходит в сторону более высоких частот ( слабых полей), и он связан с наличием неспа-ренных электронов проводимости у поверхности Ферми в металлах. Ядра посредством сверхтонкого взаимодействия подвергаются действию результирующего локального поля за счет поляризации неспаренных электронов у поверхности Ферми. Так как эта спиновая поляризация находится, за исключением случаев очень низких температур, в линейной зависимости от величины приложенного поля, то сдвиг пропорционален данному полю. В количественное уравнение для найтовского сдвига [88] входит квадрат волновой функции электронных состояний у поверхности Ферми; это уравнение служит для прямой проверки справедливости различных волновых функций, предложенных для металлов. [16]
Теплоемкость металла складывается из теплоемкости его кристаллической решетки и теплоемкости электронного газа. Согласно закону Д юлон га и Пти ( см. § 73), теплоемкость одноатомного кристалла равна ЗА. Следовательно, наличие электронов проводимости практически не сказывается на значении теплоемкости, что не объясняется классической электронной теорией. [17]
Теплоемкость всего металла складывается из теплоемкости его кристаллической решетки и теплоемкости электронного газа. Однако опыт показывает, что она равна приблизительно 3R, т.е. для металлов, так же как и для диэлектрических кристаллов, хорошо выполняется закон Дюлонга и Пти. Таким образом, наличие электронов проводимости практически не сказывается на теплоемкости, что непонятно с точки зрения классической электронной теории. [18]
Теплоемкость всего металла складывается из теплоемкости его кристаллической решетки и теплоемкости электронного газа. Поэтому следовало бы ожидать, что атомная теплоемкость металлов будет близка к 9 ккал / град. Таким образом, наличие электронов проводимости практически не сказывается на величине теплоемкости, что непонятно с точки зрения классической электронной теории. [19]
Теплоемкость всего металла складывается из теплоемкости его кристаллической решетки и теплоемкости электронного газа. Поэтому следовало бы ожидать, что атомная теплоемкость металлов будет близка к 9 кал ] град. Таким образом, наличие электронов проводимости практически не сказывается на величине теплоемкости, что непонятно с точки зрения классической электронной теории. [20]
Если валентная зона заполнена не полностью, то кристалл является проводником. Если валентная зона заполнена полностью, но покрывает зону возбужденных состояний, то часть электронов из валентной зоны будет переходить в зону проводимости и эти электроны станут электронами проводимости В валентной же зоне за счет ухода электронов появляются дырки. В этом случае вещество ведет себя как проводник, его проводимость обусловлена не только наличием электронов проводимости, но и наличием дырок. Дырки ведут себя как положительные заряды. Заполнение дырки электроном при дефиците электронов равносильно передвижению положительного заряда. Эти два типа распределения электронов по энергетическим зонам характерны для металлов. [21]
Теплоемкость металла складывается из теплоемкости его кристаллической решетки и теплоемкости электронного газа. Согласно закону Дюлонга и Пти ( см. § 73), теплоемкость одноатомного кристалла равна ЗЛ. Учтем, что теплоемкость одноатомного электронного газа равна 3 / 2 / J. Следовательно, наличие электронов проводимости практически не сказывается на значении теплоемкости, что не объясняется классической электронной теорией. [22]
Теплопроводность жидких и аморфных тел с понижением температуры уменьшается подобно теплоемкости. У кристаллических тел теплопроводность с понижением температуры сначала растет, достигая максимума, затем уменьшается и стремится к нулю. При низких температурах, близких к абсолютному нулю, коэффициент теплопроводности утрачивает свое значение, так как зависит от размера образца. Теплопроводность металлов в значительной степени определяется наличием электронов проводимости подобно электропроводности. [23]
При этом связи М - М и М - В имеют меньшее значение, чем в карбидах и нитридах. В основу классификации бо-рйдов Кислингом принято образование структурных элементов из атомов бора, которые могут находиться в решетках боридов в изолированном состоянии, в виде пар или в виде цепочек прямых, зигзагообразных с боковыми ответвлениями, плоских или гофрированных сеток, двух-и трехмерных ячеек. Структуры низших по содержанию бора боридов с изолированными атомами бора близки к структурам фаз внедрения; по мере увеличения содержания бора, начиная с моноборидов, структуры усложняются. Образование ковалентно-свя-занных структурных элементов из атомов бора в сочетании с наличием электронов проводимости атомов металлов определяет высокую электропроводность боридов. В то же время наличие структурных элементов из атомов бора обусловливает высокие т-ры плавления боридов, их микротвердость, хим. стойкость. [24]
Если валентная зона заполнена не полностью, то кристалл является проводником. Если валентная зона заполнена полностью, но покрывает зону возбужденных состояний, то часть электронов из валентной зоны будет переходить в зону проводимости и эти электроны станут электронами проводимости. В валентной же зоне за счет ухода электронов появляются дырки. В этом случае вещество ведет себя как проводник, его проводимость обусловлена не только наличием электронов проводимости, но и наличием дырок. Дырки ведут себя как положительные заряды. Заполнение дырки электроном при дефиците электронов равносильно передвижению положительного заряда. Эти два типа распределения электронов по энергетическим зонам характерны для металлов. [25]
Если валентная зона заполнена не полностью, то кристалл является проводником. Если валентная зона заполнена полностью, но перекрывает зону возбужденных состояний, то часть электронов из валентной зоны будет переходить в зону проводимости и эти электроны станут электронами проводимости. В валентной же зоне за счет ухода электронов появляются дырки. В этом случае вещество ведет себя как проводник, его проводимость обусловлена не только наличием электронов проводимости, но и наличием дырок. Дырки ведут себя как положительные заряды. Заполнение дырки электроном при дефиците электронов равносильно передвижению положительного заряда. Эти два типа распределения электронов по энергетическим зонам характерны для металлов. [26]