Намагниченность - домен
Cтраница 3
 |
Зависимость магнитной индукции В от величины приложенного поля Н.| Идеальная петля гистерезиса. [31] |
Петля гистерезиса ферритового сердечника в идеальном случае имеет вид, показанный на рис. 4.3. В отсутствии внешнего поля вектора намагниченности доменов располагаются вдоль ближайших направлений осей анизотропии. [32]
 |
Зависимость намагниченности образца от магнитного поля. [33] |
В тех случаях, когда направление поля не совпадает с легкой осью, после завершения процессов смещения начинается процесс вращения намагниченности оставшихся доменов к направлению магнитного поля. [34]
Это объясняется, по-видимому, тем, что при переходе от плотных образцов керамических ферритов, у которых намагничивание обусловлено как вращением вектора намагниченности доменов, так и смещением границ доменов, к пористым образцам или к полимерной системе с ферритовым порошком той или иной дисперсности, намагничивание частиц материала обусловливается в основном только процессами вращения вектора намагниченности доменов. [35]
 |
Области обратимых и необратимых процессов иа петле гистерезиса.| Упрощенная схема изменения ориентации векторов намагниченности доменов изотропных и анизотропных материалов. [36] |
У образца ( рис. 12, д), находящегося в поле, соответствующем участку 6с ( зона насыщения), происходит поворот векторов намагниченности доменов из направления вдоль оси легкого намагничивания в направлении, параллельном намагничивающему полю Я. Этот процесс обратим ( штриховая кривая с / на рис. 12, а), и вектор намагниченности доменов после устранения намагничивающего поля возвращается в ближайшее направление легкого намагничивания. [37]
Свойства ферромагнетиков объясняются наличием в них областей, которые в отсутствие внешнего магнитного поля самопроизвольно намагничены до насыщения; эти области называются доменами, Расположение и намагниченность доменов таковы, что в отсутствие поля суммарная намагниченность равна нулю. Когда ферромагнетик помещается в слабое магнитное поле, границы между доменами смещаются; в сильных полях вектор намагниченности доменов поворачивается по направлению намагничивающего поля; в результате ферромагнетик намагничивается. [38]
S - спин атома в единицах h; Рш - структурный фактор для данного отражения, аналогичный структурному фактору для ядерного когерентного рассеяния; а [ М - угол между вектором намагниченности домена и вектором рассеяния х А - / с0, где fe0 - волновой вектор падающего нейтрона, a k - волновой вектор рассеянного нейтрона. Таким образом, в сечение когерентного магнитного рассеяния нейтронов входит фактор, зависящий от ориентации магнитных моментов атомов кристалла по отношению к кри-сталлографич. [39]
При периодическом перемагничива-нии ферромагнитного образца каждый процесс намагничивания в определенном направлении состоит из неповторяющихся ( от периода к периоду) процессов скачкообразного смещения границ доменов ( эффект Баркгаузена) и вращения вектора намагниченности домена. [40]
Это объясняется, по-видимому, тем, что при переходе от плотных образцов керамических ферритов, у которых намагничивание обусловлено как вращением вектора намагниченности доменов, так и смещением границ доменов, к пористым образцам или к полимерной системе с ферритовым порошком той или иной дисперсности, намагничивание частиц материала обусловливается в основном только процессами вращения вектора намагниченности доменов. [41]
При изменении намагниченности материала доменные границы смещаются. Если намагниченность доменов совпадает с направлением внешнего поля или близка к нему, домены растут, если яге их намагниченность сильно отличается от направления внешнего поля - сокращаются в размерах. Движению доменных границ препятствуют границы зерен, включения, дислокации и др. дефекты решетки. С повышением т-ры доменные границы расширяются и вблизи Кюри точки исчезают. [42]
 |
Кривые намагничивания и кристаллическая структура монокристаллов железа и никеля. [43] |
Современная теория ферромагнетизма исходит из того положения, что ферромагнетик состоит из ряда областей - доменов, каждый из которых намагничен в определенном направлении до насыщения. Направление намагниченности домена при отсутствии внешнего поля в основном определяется кристаллической структурой ферромагнетика и характером распределения механических напряжений. [44]
Полосовые, иногда сигарообразные, домены с волнистыми или относительно прямыми границами, в которых векторы намагниченности антипараллельны и лежат в плоскости лент. Вектор намагниченности доменов отклонен от главной оси ленты, а угол отклонения увеличивается к ее краям. Полосовые домены могут располагаться нормально к главной оси по всей ширине ленты. Термический отжиг в зависимости от химического состава сплава либо слабо влияет на доменную структуру, либо увеличивает число границ доменов, расположенных вдоль главной оси. [45]
Страницы: 1 2 3 4 5