Намагниченность - ферромагнитный материал
Cтраница 1
Намагниченность ферромагнитного материала зависит как от действующего в данный момент значения напряженности поля Я, так и от ее предшествующих значений. Для исключения многозначности в опреде - лении J f ( Я) эта зависимость относится всегда к некоторому начальному состоянию вещества, за которое принято состояние полного размагничивания, при котором одновременно равны нулю и намагниченность J и напряженность намагничивающего поля Я. Для достижения состояния полного размагничивания необходимо образец нагреть до температуры выше точки Кюри, а затем охладить при отсутствии магнитного поля. На практике делается иначе - образец помещается в знакопеременное поле с убывающей до нуля амплитудой. В этом случае состояние образца несколько отличается от состояния полного размагничивания, однако для практических целей его можно считать достаточно близким к состоянию полного размагничивания. [1]
Намагниченность ферромагнитных материалов нелинейно зависит от намагничивающего тока. Вследствие нелинейности кривой намагничивания очень слабые колебания не будут записаны; колебания тока с большой амплитудой записываются с искажением. [2]
 |
Кривая намагн и - В ферромагнитной среде вания. [3] |
Намагниченность J ферромагнитного материала не может возрастать безгранично. Складывая ординаты кривой HoJ и прямой В0, получим новую кривую зависимости В ( Я) - кривую намагничивания. [4]
 |
Кривая намагничи - В ферромагнитной среде вания. [5] |
Намагниченность J ферромагнитного материала не может возрастать безгранично. [6]
Каждому значению напряженности Я магнитного поля в тонкостенном тороиде соответствует определенная намагниченность ферромагнитного материала, а следовательно, и соответствующее значение магнитной индукции В. [7]
Каждому значению напряженности Н магнитного поля в тонкостенном тороиде соответствует определенная намагниченность ферромагнитного материала, а следовательно, и соответствующее значение магнитной индукции В. [8]
 |
Эквивалент-вые схемы для ИЖГ сферы, связанной с по-лосковой линией ( 17. М. 1.| Схемы полоснозапирающих фильтров с последовательными ветвями и четвертьволновыми соединительными линиями. [9] |
Параметр крутизны bj резона тора в этой схеме можно регулировать ( в пределах технических возможностей), изменяя диаметр сферы или величину намагниченности ферромагнитного материала. Ферромагнитные резонаторы фильтра, приведенного на рис. 17.11.1, могут быть настроены путем изменения напряженности Я0 подмагничивающего поля. [10]
 |
Схемы полоснозапирающих фильтров с последовательными ветвями и четвертьволновыми соединительными линиями. [11] |
Параметр крутизны Ь) резонатора в этой схеме можно регулировать ( в пределах технических возможностей), изменяя диаметр сферы или величину намагниченности ферромагнитного материала. Ферромагнитные резонаторы фильтра, приведенного на рис. 17.11.1, могут быть настроены путем изменения напряженности Я0 подмагничивающего поля. [12]
Сг и Мп и др. отличаются высокой магнитной проницаемостью. Намагниченность ферромагнитных материалов в десятки, сотни и тысячи раз превосходит магнитную напряженность исходного магнитного поля. [13]
Обратимся теперь к вопросу, почему в ферромагнитных материалах даже малые магнитные поля приводят к такой большой намагниченности. Намагниченность ферромагнитных материалов типа железа или иикеля образуется благодаря магнитным моментам электронов одной из внутренних оболочек атома. [14]
Наконец, можно отметить, что среди физических параметров имеются такие, которые, хотя и определяют энергетическое состояние вещества, практически не влияют на результаты количественного спектрального анализа. Например, состояние намагниченности ферромагнитных материалов оказывается совершенно несущественным для анализа. [15]
Страницы: 1 2