Намагниченность - насыщение - феррит
Cтраница 1
Намагниченности насыщения ферритов сравнительно не велики. Наибольшим магнитным моментом из всех известных ферритов при комнатной температуре обладают кобальтовый и марганцевый ферриты 4лМ 5300 и 5000 гс, соответственно. Однако даже эта величина составляет менее одной четверти намагниченности железа. Значительно меньше намагниченность у литиевого ( 3900) и никелевого ( 3400 гс) ферритов. Твердые растворы марганцевого и магниевого ферритов характеризуются меньшими намагниченно-стями, чем марганцевые ферриты, однако, обладают рядом других достоинств. Ферриты с прямоугольной петлей гистерезиса могут применяться в вычислительной технике. Магний-марганцевые ферриты другого состава с малыми потерями в быстропеременных магнитных полях применяются в различных устройствах на сантиметровых волнах. Иттриевые ферриты обладают очень малыми электрическими и магнитными потерями на сверхвысоких частотах и поэтому широко применяются в СВЧ устройствах. [1]
Ранее говорилось о том, что в намагниченности насыщения ферритов основную роль играет обменное взаимодействие А-В. Однако в данном случае, как видно из структуры кристалла ( см. фиг. Такого рода обменное взаимодействие называется суперобменным взаимодействием. [2]
Образование твердых растворов между феррит-шпинелями оказывает влияние не только на намагниченность насыщения получающихся ферритов, при этом также изменяются точка Кюри ( рис. 1.13), температурный ход намагниченности насыщения ( рис. 1.14), магнитная проницаемость и другие свойства. [4]
Как видно из изложенного выше, суперобменное взаимодействие является, очевидно, достаточным для объяснения намагниченности насыщения ферритов. [5]
При этом подрешетка 16d, в свою очередь, разбивается на две новых подрешетки с антипараллельным расположением спиновых магнитных моментов. Намагниченность насыщения ферритов при этом должна падать по мере замещения ионов Ме2 ионами Zn2, которые занимают 8а - положения и вытесняют Fe3 в 16 -по-ложения. [6]
Эффективное поле кристаллографической анизотропии значительно меньше внутреннего постоянного магнитного поля резонатора, однако поле анизотропии сильно зависит от температуры. От температуры также зависит намагниченность насыщения феррита, так что температурная нестабильность резонансной частоты ферритового резонатора, в общем случае определяется зависимостью от температуры как намагниченности насыщения, так и поля анизотропии. [7]
 |
Окружение иона 02 - в структуре шпинели.| Конфигурации ионных пар, определяющих сверхобменное взаимодействие в шпинелях [ 17J. [8] |
Предположение Нееля включает в себя также и то, что наиболее сильное взаимодействие по типу 8а - О2 - IQd подчиняет себе остальные возможные взаимодействия, так что получаются только две магнитных подрешетки 8а и 16d с антипараллельным расположением спиновых магнитных моментов катионов по отношению друг к другу. Рассуждения Нееля позволяют получить простую формулу для расчета намагниченности насыщения ферритов при 0 К. [9]
На рис. 1.52 точка Тк является точкой компенсации, а 0н - точкой Нееля. Из приведенных кривых и общих положений теории Не-еля следует также, что намагниченность насыщения ферритов не может быть большой. Действительно, h ферритов в несколько раз меньше / s ферромагнитных материалов, у которых имеет место параллельное расположение спинов. [10]
 |
Диаграммы собственных значений матрицы рассеяния для различных типов граничных условий в отсутствие подмагничивания ( а, б, в, г и при идеальной циркуляции ( д, е, ж, з. [11] |
При намагничивании образца вырождение s2 и АЗ снимается и происходит вращение этих векторов на комплексной плоскости в противоположные стороны. При этом полагается, что требуемый угол разворота может быть обеспечен выбором намагниченности насыщения феррита и поля подмагничивания. [12]
Из нриведенных кривых и общих положений теории Нееля следует так - Яке, что намагниченность насыщения ферритов не может быть большой. Действительно, Ма ферритов в несколько раз меньше Мх ферромагнитных материалов, у которых имеет место параллельное расположение спинов. [13]
Точка Гк является точкой компенсации, a BN - точкой Нееля. Из приведенных кривых и общих положений теории Нееля следует так - ke, что намагниченность насыщения ферритов не может быть большой. Действительно, Ма ферритов в несколько раз меньше М ферромагнитных материалов, у которых имеет место параллельное расположе-йие спинов. [14]
Точка Гк является точкой компенсации, а вд / - точкой Нееля. Иа приведенных кривых и общих положений теории Нееля следует так - се, что намагниченность насыщения ферритов не может быть большой. Действительно, Ms ферритов в несколько раз меньше Мк ферромагнитных материалов, у которых имеет место параллельное расположение спинов. [15]
Страницы: 1 2