Намагниченность - тело
Cтраница 3
Физически причину возникновения составляющей намагниченности, имеющей удвоенную частоту, легко объяснить. Вектор намагниченности тела прецессирует вокруг направления постоянного поля. Намагниченность можно представить как вектор постоянной длины, проекции которого на соответствующие оси определяются величинами тх, ту и тг. [31]
Силы, вызывающие изменение механического момента ( dL) r, приводят, как видно из соотношения (7.63), к пропорциональному изменению магнитного момента в той же системе координат, связанной с телом. Следовательно, намагниченность тела меняется вследствие его вращения. [32]
В случае диамагнитных тел эта величина отрицательная. Это значит, что намагниченность тела направлена навстречу намагничивающему полю. [33]
Hs, наблюдается медленное увеличение /, так как возрастает намагниченность самих доменов благодаря повороту магнитных моментов отдельных электронов, не сориентированных по внешнему полю из-за теплового движения. Поскольку при Н Hs намагниченность тела увеличивается незначительно, а для достижения абсолютного ( истинного) насыщения Jsa необходима Я г о, парапроцесс не получил технического применения. [34]
Сформулированная таким образом задача имеет нетривиальные решения лишь при определенном соотношении между величинами / jLik, рассматриваемыми как параметры. Используя это соотношение в качестве уравнения для ио, найдем частоты собственных колебаний намагниченности тела; их называют частотами неоднородного ферромагнитного резонанса. [35]
Сформулированная таким образом задача имеет нетривиальные решения лишь при определенных значениях величин nik, рассматриваемых как параметры. Приравняв же функции iik ( со) этим значениям, найдем частоты собственных колебаний намагниченности тела; их называют частотами неоднородного ферромагнитного резонанса. [36]
Намагниченность ферромагнитного тела не может безгранично возрастать. Когда направление магнитных полей во всех областях самопроизвольного намагничивания совпадает с направлением внешнего поля, то намагниченность тела достигает своего предельного значения, называемого намагниченностью насыщения. [37]
Во всех веществах, кроме железа, никеля и кобальта, коэффициенты намагниченности так малы, что индуцированная намагниченность тела приводит лишь к небольшому изменению силы в магнитном поле. Следовательно, в первом приближении мы можем считать, что внутри тела действует такая же магнитная сила, как в отсутствие тела. Поверхностная намагниченность тела, таким образом, в первом приближении равна к ( dV / dv), где dV / dv - скорость роста магнитного потенциала, созданного внешним магнитом, вдоль внутренней нормали к поверхности. Вычислив потенциал, обусловленный этим поверхностным распределением, мы можем затем использовать его при переходе ко второму приближению. [38]
 |
Динамическая кривая намагничивания ферромагнетика. [39] |
Магнитострикционный эффект заключается в том, что ферромагнитное тело при намагничивании деформируется. Существует также обратный магнитострикцион-н ый эффект, заключающийся в изменении намагниченности тела при его деформации. [40]
 |
Графики Re Т для проводящего и магнитного цилиндров в гармоническом однородном поле. [41] |
Это значит, что на очень низких частотах проводящие и магнитные тела намагничиваются, как в постоянном поле. Для немагнитных тел ( р отн 1) на очень низких частотах аномальное поле отсутствует. При увеличении частоты возбуждающего поля кроме поля, связанного с намагниченностью тела, возникает магнитное поле вихревых токов, противоположное по знаку первичному возбуждающему полю. Поэтому амплитуда поля начинает постепенно уменьшаться, затем меняет знак и возрастает до тех пор, пока вторичное ( аномальное) поле на поверхности возбужденного тела ( цилиндра) не достигнет возбуждающего первичного поля. Такой характер изменения магнитного поля вихревых токов связан с явлением скин-эффекта. [42]
Против обменных сил, устанавливающих спины в определенном направлении, действует тепловое движение частиц вещества. Чем выше температура, тем больше спинов дезориентируется тепловым движением и тем меньше намагниченность тела. Выше определенной для каждого ферромагнетика температуры - точки ( или температуры) Кюри - ферромагнитные свойства исчезают. [43]
Видно, что при некотором давлении удельный объем скачком изменился. Пример появления ( исчезновения) свойства описан выше: при температуре Кюри Тс появляется ( исчезает) намагниченность тела. [44]
С одной стороны, беспорядочное тепловое движение частиц непрерывно изменяет направление их магнитных моментов, но, с другой стороны, внешнее магнитное поле оказывает ориентирующее действие, в результате устанавливается некоторое равновесное распределение магнитных моментов атомов и молекул. Результирующий момент при этом распределении не равен нулю, и тело оказывается намагниченным в направлении внешнего поля. Чем больше напряженность внешнего магнитного поля, тем большее число магнитных моментов атомов ориентируется в направлении поля и тем больше намагниченность тела. [45]
Страницы: 1 2 3 4