Намагниченность - феррит
Cтраница 1
Намагниченность ферритов зависит от их состава и условий изготовления. Величина намагниченности насыщения с увеличением температуры, как правило, уменьшается. При высоких температурах тепловое движение нарушает одинаковую ориентацию магнитных моментов электронов. При этом исчезает намагниченность ферритов. Минимальная температура, при которой феррит теряет свои ферромагнитные свойства, называется температурой Кюри. [1]
Нелинейные члены в уравнении движения вектора намагниченности феррита связывают обычную однородную прецессию, возбуждаемую СВЧ полем, с определенными парами неоднородных типов прецессии. Эта связь зависит от времени, что приводит к нестабильному возрастанию неоднородных типов прецессии за счет однородной прецессии. В частности, дополнительный пик поглощения на высоком уровне мощности [2-5] обусловлен возрастанием магнитоста-тических типов прецессии [6], сумма частот которых CDI и со2 равна частоте со однородной прецессии. В настоящем сообщении указывается на возможность использования этих эффектов для создания ферромагнитного усилителя СВЧ. [2]
Направление вращения плоскости поляризации зависит только от направления намагниченности феррита. В области больших постоянных полей угол поворота меняет знак. [3]
Показано, что из уравнения движения для компоненты вектора намагниченности феррита, параллельной направлению магнитного поля, следует возможность удвоения частоты в ферритах. [4]
Данные табл. 1.6 в первом приближении подтверждают положения Нееля о намагниченности ферритов, однако расхождения экспериментальных и расчетных данных выходят за пределы ошибок опыта и требуют пояснения. [5]
Резонансное поле во всех случаях, кроме сферы, зависит от намагниченности феррита. [6]
Эйре, Вертенен и Мелчер [1] показали, что из уравнения движения вектора намагниченности феррита следует возможность удвоения частоты, и экспериментально обнаружили такое удвоение. СВЧ намагниченности изменяется с удвоенной по сравнению с приложенным СВЧ полем частотой; напряжение двойной частоты может быть наведено в соответствующим образом расположенной петле связи. Названные авторы указывают также, что если к ферриту приложены СВЧ поля с двумя различными частотами, то можно осуществлять смешивание этих частот. Однако детального рассмотрения этого вопроса произведено не было. [7]
Для слабых полей можно показать, что получается линейная связь между невзаимным фазовым сдвигом и намагниченностью феррита. Характер зависимости (7.105) от положения ферритовой пластины ( рис. 7.8, б) объясняется структурой поля в волноводе. [8]
Сул [1] предложил ферромагнитный усилитель, в котором СВЧ мощность гетеродина, приложенная к фер-ритовому образцу, возбуждает прецессию вектора намагниченности феррита вокруг направления постоянного магнитного поля. Если ферритовый образец помещен в резонатор, имеющий две резонансных частоты он и со2, и если при этом MI 052 со, где со - частота однородной прецессии, то оказывается возможным получить усиление или генерацию на частоте сел или г. Для наиболее эффективного использования мощности гетеродина резонатор должен быть настроен на частоту со, а величина магнитного поля должна быть установлена такой, чтобы частота ферромагнитного резонанса была также, равна со. [9]
Если считать, что магнитное поле Яэфф на ядре иона Fes пропорционально среднему магнитному моменту этого иона, то можно получить величину намагниченности феррита, измеряя значения полей Яэфф для А - и В-подрешеток. [10]
 |
Относительные значения магнитных потерь РНп / PHI. [11] |
Имеется значительная разница в значениях маг-нттпых потерь для колебании с разными знаками я: гармоника, для которой направление вращения эллиптически поляризованного в плоскости диска магнитного поля совпадает с шправлением прецессии вектора намагниченности феррита, имеет пгиморпо вдвое большее магнитные потери. Потери в проводниках сочленения значительно меньше потерь в феррите, и ими можно пренебречь. [12]
 |
Ферритовый резонатор в круглом волноводе. [13] |
Таким образом, общим для явления резонансного поворота плоскости поляризации в круглом волноводе с ферритовым резонатором и для явления связи через ферритовый резонатор входного и выходного ортогонально расположенных прямоугольных волноводов или объемных резонаторов [69, 79, 90] является то, что в обоих случаях падающая волна ( колебание) возбуждает вынужденную прецессию вектора намагниченности феррита. Это влечет за собой возбуждение резонатором электромагнитной волны ( колебания) с плоскостью поляризации, перпендикулярной к падающей. [14]
Вращающаяся волна проходит через секцию с ферритом. При изменении подмагничивающего поля меняются намагниченность феррита, а следовательно, и его магнитная проницаемость [ формула ( 9 - 39) 1 Изменение магнитной проницаемости приводит к изменению фазовой скорости распространения волны в секции с ферритом, а следовательно, к изменению фазы колебаний на выходе фазовращателя. В деполяризаторе 2 вращающееся поле вновь преобразуется в линейно-поляризованное. [15]
Страницы: 1 2