Ядерная намагниченность
Cтраница 3
Считается, что Г О, если в спектрах ЯМР наблюдается усиленное поглощение резонансного поля, а вектор ядерной намагниченности продуктов р-ции направлен вдоль внеш. [31]
Считается, что Г 0, если в спектрах ЯМР наблюдается усиленное поглощение резонансного поля, а вектор ядерной намагниченности продуктов р-ции направлен вдоль внеш. [32]
Спин-решеточную релаксацию часто называют также продольной релаксацией, поскольку она определяет изменение энергии и, следовательно, компоненту ядерной намагниченности вдоль приложенного магнитного поля. Релаксационные процессы ведут к уменьшению времени жизни спинов как в верхнем, так и в нижнем энергетическом состоянии, что сопровождается увеличением неопределенности энергий этих состояний и уширением резонансных линий. [33]
Для твердых тел мы ограничимся рассмотрением лишь продольной, или спин-решеточной, релаксации, поскольку уравнения Блоха для поперечных компонентов ядерной намагниченности в твердых телах не выполняются. Как правило, экспериментально получаемые зависимости Т от 1 / Т не удается описать при помощи теории, оперирующей одним ( единственным) временем корреляции. Поэтому приходится постулировать существование спектра времен корреляции. [34]
В этой вводной главе мы даем обзор основных характеристик ЯМР и пытаемся построить систему взглядов, на основе которой можно объяснить поведение ядерной намагниченности во время импульсных экспериментов. Фундаментальное значение для рассмотрения всех вопросов, затрагиваемых в книге, имеют две простые математические процедуры: 1) применение вращающейся системы координат для упрощения уравнения движения прецессирующих ядер и 2) применение преобразования Фурье для установления связи между ходом некоторых процессов во времени и основными частотами, характеризующими эти процессы. Обзор математических основ для рассмотрения этих вопросов дан в разд. [35]
Здесь Ль flj - параметры спинового фильтра, зависящие от конструктивных и электрических данных возбуждающей и приемной катушек, Mz, М0 - продольная ядерная намагниченность и ее равновесное значение; Т, Т2 - продольное и поперечное время ядерной релаксации; ет - амплитуда напряжения опорного генератора; ЧН - амплитуда радиочастотного поля. [36]
Время Т2, характеризующее скорость нарушения син-фазности прецессии диполей, называют поперечным временем релаксации, так как оно связано с изменением поперечной составляющей вектора ядерной намагниченности. [37]
В сильном внешнем поле Н ( g H A) эти переходы являются главными разрешенными переходами, соответствующими простому магнитному резонансу электронной намагниченности без изменения ориентации ядерной намагниченности. Они показаны на фиг. Я, а частота постоянна. [38]
Его воздействие вызывает изменение утла при вершине конуса прецессии ядерных мага, моментов; ядерная намагниченность Мг начинает зависеть от времени, а в плоскости Уу появляется отличная от нуля проекция ядерной намагниченности. ЯМР - ф-цию ядерной намагниченности от частоты со; различают медленное изменение ( свип-режим) и импульсный ЯМР. Одновременная регистрация Мж, и Му ( квадратурное детектирование) вдвое повышает чувствительность спектрометра ЯМР. Поэтому при непрерывном действии поля В его амплитуда должна быть весьма малой, чтобы сохранить неизменными исходные условия наблюдения. [39]
Удобно нерейта в систему координат, вращающуюся с частотой ш вокруг оси z Ц Н в ту же сторону, что и ларморовская прецессия ядерных спинов. Равновесная ядерная намагниченность М, первоначально направленная вдоль Н, после включения поля HI начинает прецессировать вокруг него с угл. В этот момент первый импульс РЧ-поля ( л / 2-импульс) выключается. [40]
Тем не менее для конкретных начальных условий / 7 сохраняет свое начальное значение. Согласно (1.176), суммарная ядерная намагниченность связана только с такими спиновыми характеристиками РП, которые в начальный момент равны нулю. [41]
Его воздействие вызывает изменение утла при вершине конуса прецессии ядерных мага, моментов; ядерная намагниченность Мг начинает зависеть от времени, а в плоскости Уу появляется отличная от нуля проекция ядерной намагниченности. ЯМР - ф-цию ядерной намагниченности от частоты со; различают медленное изменение ( свип-режим) и импульсный ЯМР. Одновременная регистрация Мж, и Му ( квадратурное детектирование) вдвое повышает чувствительность спектрометра ЯМР. Поэтому при непрерывном действии поля В его амплитуда должна быть весьма малой, чтобы сохранить неизменными исходные условия наблюдения. [42]
Это уравнение дает связь между ядерной и электронной намаг-ниченностями. Sz) S0, ядерная намагниченность ( / z) также равна равновесной величине. Таким образом, в ядерной спиновой системе создается дополнительная, сверхравновесная поляризация ядер. [43]
 |
Схема фазочастотного ( разность. [44] |
Периодически через катушку 2 пропускаются импульсы тока, создающие поле, направленное навстречу полю поляризатора и превышающее его по напряженности. При этом происходит инверсия ядерной намагниченности и на выходе устройства 8 возникает напряжение отрицательной полярности. Устройство 8 связано с интегратором 9 положительных и отрицательных сигналов. Генератор инвертирующих импульсов 10 и их формирователь 13 автоматически обеспечивают такую их частоту F, чтобы на выходе интегратора 9 была нулевая намагниченность потока. [45]
Страницы: 1 2 3 4