Cтраница 3
Противодействующим фактором является беспорядочное тепловое движение частиц вещества. Роль этого фактора велика по отношению к легкоподвижным диполям диэлектрика и незначительна по отношению к связанным между собой в доменах магнитным моментам. Под действием внешнего поля легко происходят изменения направления векторов намагниченности в отдельных областях и увеличение объема тех областей, в которых вектор намагниченности имеет направление, энергетически более выгодное, за счет уменьшения объема соседних доменов, намагниченных в направлении, энергетически менее выгодном. В итоге растет средняя макроскопическая намагниченность в направлении внешнего поля. Однако в теории технической кривой намагничивания ферромагнетиков необходимо принимать во внимание их кристаллографическую структуру. [31]
Наличие неэквивалентных подрешеток, как правило, обусловливает существование многих видов обменных взаимодействий, которые различаются величиной, а часто также и знаком соответствующих обменных интегралов. Одновременное наличие большого числа взаимодействий, конечно, непосредственно влияет на ряд свойств и, в частности, на температурную зависимость макроскопической намагниченности, которая очень часто весьма существенно отличается от аналогичной зависимости, характерной для ферромагнитных веществ ( можно сравнить также поведение ферромагнетика, ферри-магнетика и антиферромагнетика в области температур выше температуры Кюри, см. фиг. [32]
Для EuS ( Тс 16 3 К) и EuSe ( Tc 7 К) при 4 2 К была получена величина Нец 331 10 кэ. Кроме того, было найдено, что температурная зависимость сверхтонких магнитных полей в ферромагнетике EuO ниже его точки Кюри соответствует функции Бриллюэна с S 7 / 2, которая описывает также и поведение макроскопической намагниченности. Результаты измерений изомерных сдвигов обсуждаются в разд. [33]
Величина / Т является, таким образом, константой скорости перехода возмущенной системы в равновесное состояние. Поэтому энергия переносится от спиновой системы к окружению, так называемой решетке. Релаксация играет важную роль при наблюдении резонансных явлений, описанных в разд. Мы уже объясняли ранее, что в отличие от компонент ( хг индивидуальных ядерных моментов макроскопическая намагниченность не поворачивается на 180 в отрицательном направлении оси z при наложении полей В с малыми амплитудами, а только отклоняется от оси z па малый угол а. Следовательно, даже в момент резонанса намагниченность по оси z сохраняется, поскольку система стремится сохранить нормальное больцмаповское распределение путем релаксации ( уравнение I. Часть поглощенной энергии радиочастотного поля переносится поэтому в конце концов на окружение. [34]
Двумя радиочастотными тшульсами в моменты времени 0 и t, то в момент 2 ( появится вызванный ими отклик ядерных спинов - сигнал эхо. Наглядно возникновение эхо можно представить себе с помощью следующей аналогии. Бегуны устремились на дистанцию и через некоторое время растя-нулись по ней, потому что их силы неодинаковы. Подобным образом и прецессирующие моменты вследствие разной частоты Прецессии, обусловленной неоднородностью поля, размазывают макроскопическую намагниченность, обгоняют друг друга и отстают. To же происходит и с разошедшимися в веер прецессирующими моментами: перевернутые на: 180, они станут догонять друг друга и к моменту 2t дадут сигнал эхо. [35]
В обоих случаях мы имеем термодинамически равновесные системы. Когда температура Т понижается до критического значения Тс, макроскопическое поведение системы резко изменяется. В ферромагнетике внезапно возникает макроскопическая намагниченность, а в сверхпроводнике полностью исчезает электросопротивление. [36]
Мне было трудно выбрать между / - разрешенной спектроскопией и корреляционной. Спектры, описанные в гл. Однако эти эксперименты достаточно ограниченны по числу приложений, и у неискушенного читателя может возникнуть ощущение того, что достижение даже не очень значительных результатов с использованием этой техники потребует больших усилий. В то же время гомоядерные корреляционные спектры различных типов настолько полезны, что, очевидно, не придется разочароваться, если начать именно с них, С этой точки зрения они, по-видимому, будут полезны в качестве вводных примеров. К сожалению, нам, возможно, не удастся до конца постичь всей глубины этих экспериментов без анализа поведения макроскопической намагниченности. При этом возникает опасность напустить туману н окончательно запутать вопрос о том, что же все-таки происходит в двумерных экспериментах. Как видно нз названия этой главы, я в конце концов сделал выбор в пользу корреляционной спектроскопии, надеясь на то, что возникающая при этом нестрогость описания экспериментов в достаточной мере компенсируется тем, что уже в самое ближайшее время нам удастся познакомиться с реальными химическими приложениями. [37]