Поперечная намагниченность

Cтраница 2

Последний ( тг / 2) - импульс переводит эти продольные компоненты в наблюдаемую поперечную намагниченность. [16]

На практике инвертирующий импульс ( независимо от того, составной он или нет) создает определенную поперечную намагниченность, которая при г Тг может интерферировать с намагниченностью, получающейся после зондирующего импульса. [17]

С помощью специальных последовательностей импульсов можно создать эффективный гамильтониан, содержащий билинейные члены со спиновыми операторами поперечной намагниченности 1у [ ( см. разд. [18]

Приведенные выше соотношения для времен релаксации Т г Т р, Т2 и функции релаксации ( спада) поперечной намагниченности справедливы при условии существования единой спиновой системы образца и изотропном характере молекулярного движения, когда при тс - 0 диполь-дипольные взаимодействия усредняются полностью. В полимерах эти условия часто не выполняются. В зависимости от химической структуры и морфологии полимера, от интенсивности молекулярного движения спиновая система может быть как однородной ( единой), так и. [19]

Движение вектора М во вращающе. ся системе координат С в момент медленно. прохождения через резонансные условия. [20]

На практике этот идеальный случай, когда все ядра макр скопического образца имеют одинаковую ларморову частоту, и реализуется, поэтому поперечная намагниченность возникает ка до, так и после достижения точных резонансных условий. Есл CUQ изменяется достаточно медленно, то вектор М описывает oi ружность во вращающейся системе координат ( рис. VII. Есл изобразить его компоненты Мх - и Му ( обозначаемые как и и соответственно) как функцию разности частот Дсо соо - ю, получим кривую дисперсии для Мх и кривую поглощения Щ Му ( рис. VII. Эти компоненты поперечной намагниченное различаются по фазе на 90, но они обе могут быть измере. [21]

При наложении переменного магнитного поля Нг ( Н Н0), перпендикулярного полю Н0, в результате нарушения равновесных условий возникает вращающаяся поперечная намагниченность Мх у, которая после снятия возмущения стремится к своему равновесному значению, равному обычно нулю. Поэтому необходимо ввести второе время релаксации Tz, которое описывало бы изменение поперечной намагниченности. Оно называется поперечным или спин-спиновым, поскольку характеризует обмен внутри спин-системы. Значения Тг и Тг изменяются в пределах 10 - 6 - 10 сек. [22]

Как было показано в предыдущем разделе, в эксперименте по ядерному магнитному резонансу выделяют два типа макроскопической намагниченности: продольную намагниченность вдоль оси z и поперечную намагниченность в плоскости х у. [23]

Остаточную поперечную намагниченность можно расфокусировать, если прикладывать импульсы сильного градиента магнитного поля перед каждым РЧ-импульсом, как показано на рис. 4.2.11. Однако следует помнить, что расфокусировка не означает необратимого разрушения поперечной намагниченности, так как она может быть вновь сфокусирована последующими градиентными импульсами. [24]

При использовании обычного способа регистрации намагниченность - Mz, направленная после воздействия 1 80 -ного импульса вдоль оси - z, дает такой же малоинтенсивный сигнал, как и: MZ, ввиду того, что он не сопровождается возникновением отличного от равновесного значения поперечной намагниченности в плоскости ху. Для определения времени продольной релаксации необходимо сначала с помощью 1 80 -ного импульса изменить рав-новесную ориентацию вектора намагниченности вдоль оси z на противоположную, ориентировав ее вдоль оси - z, а затем, спустя некоторое время задержки Т, провести измерение значения Mz Mz ( T), которое устанавливается за счет продольной релаксации. [25]

Если вы попытаетесь с помощью векторной модели во вращающейся системе координат проанализировать воздействие этой последовательности иа спиновую систему, то обнаружите, что ситуация после углеродного я / 2-импульса окажется не очень простой. Поперечная намагниченность будет одновременно присутствовать на углеродной и протонной частях связанной спиновой системы, и имеющихся у нас знаний оказывается недостаточно для предсказания ее поведения. [26]

В простейшем случае для жидкостей Тъ Т1; при этом после резонанса скорость исчезновения х, / - компоненты намагниченности совпадает со скоростью восстановления продольной намагниченности М0 вдоль z - оси. Если поперечная намагниченность может быть уменьшена без одновременного роста z - компо-ненты, то Г2 7Y Так же как и в случае спин-решеточной релаксации, флуктуирующие поля могут взаимодействовать с поперечной компонентой Мк у, тем самым понижая величину этой компоненты. Зависящие от времени поля Bx ( t) и By ( t), стационарные во вращающейся системе координат, взаимодействуют с Mz, тогда как компонента Мх у может взаимодействовать не только с Bx ( t), но и с Вг - Компонента Вг постоянна в лабораторной системе координат; таким образом, поперечная релаксация может происходить также из-за наличия статических полей диполей. [27]

Если теперь приложить еще поляризованное по кругу магнитное поле, вращающееся в плоскости ( х, у) с почти резонансной частотой, то могут возникнуть компоненты намагниченности также в направлениях х и у. Вращающаяся вместе с поперечным полем поперечная намагниченность может быть измерена либо по энергии, затраченной на ее создание, либо путем прямого использования индукционного эффекта. [28]

Необходимо отметить, что в отличие от уравнения (2.31), определяющего TI и действительного в широкой области, уравнения (2.32), определяющие т - 2, справедливы только для магнитных моментов, находящихся в быстром движении друг относительно друга. Они могут точно описывать поведение поперечной намагниченности парамагнитных ионов и свободных радикалов в жидких растворах или электронов проводимости в металлах и полупроводниках, но в случае твердых диэлектрических парамагнетиков они будут, вообще говоря, очень неточными. Из уравнений (2.32) следует, что спад амплитуды поперечной намагниченности во времени происходит по экспоненциальному закону. [29]

При выключении переменного поля Яь для которого характерна частота v, устанавливается некоторая равновесная намагниченность, перпендикулярная постоянному полю Яо. Постоянную времени тг, характеризующую спад поперечной намагниченности после выключения поля Н, называют поперечным временем релаксации. Следовательно, Т2, называемое также спин-спиновым временем релаксации, как и ширина линии определяется магнитным дипольным взаимодействием ядерных спинов. [30]

Страницы: 1 2 3