Равновесная намагниченность

Cтраница 1

Равновесная намагниченность 233 Радиочастота 20, 24 Развязка спиновая 304 и ел. [1]

Создание равновесной намагниченности М0 после включения внешнего магнитного поля В0 требует времени Т, и изменение 2-компоненты макроскопической намагниченности подчиняется дифференциальному уравнению первого порядка. [2]

Здесь Мо - равновесная намагниченность, которая характеризует состояние ядер в поле Во в начале эксперимента. [3]

Характерное время установления равновесной намагниченности того же порядка, что и время установления ориентационной поляризованное в электрическом поле. Эти времена заведомо велики по сравнению с оптическими периодами. Тем более это относится к временам релаксации ферромагнитных процессов. Поэтому нужно полагать ц 1 уже при частотах гораздо более низких, чем оптические. [4]

Тогда система имеет равновесную намагниченность М, даваемую формулой М - dJ / dH, которая является аналогом формулы (4.5) в кольцевой геометрии. Можно считать, что эта намагниченность вызвана какими-то ненулевыми циркулярными токами. [5]

Отметим, что в переменном поле равновесная намагниченность становится функцией времени. [6]

Теоретически вычисленная аккордеонная форма линий диагональных ( вверху и кросс-пиков ( внизу для случая симметричного обмена между двумя состояниями. Для сигналов во временной области ( слева видны осциллирующие составляющие cos QA I с огибающей а А. ( тт ( слева вверху и а ъ ( тт ( слева внизу. После фурье-преобразования линии имеют характерную форму относительно нового измерения oim. Диагональный пик SAA ( am ( вверху справа состоит из суммы двух лорен-цианов с шириной линий R и 2k RI [ выражение ( а ], а кросс-пик 5Ав ( от ( справа внизу представляет собой в соответствии с выражением разность той же пары лоренцианов. В данном случае 2k R 3R. ( Из работы. [7]

Каждая из нормальных мод AN представляет собой линейную комбинацию отклонений от равновесной намагниченности и соответствует определенным начальным состояниям спиновой системы. [8]

При выключении переменного поля Яь для которого характерна частота v, устанавливается некоторая равновесная намагниченность, перпендикулярная постоянному полю Яо. Постоянную времени тг, характеризующую спад поперечной намагниченности после выключения поля Н, называют поперечным временем релаксации. Следовательно, Т2, называемое также спин-спиновым временем релаксации, как и ширина линии определяется магнитным дипольным взаимодействием ядерных спинов. [9]

Если мы теперь положим е 0, то при малых Н следует ожидать малых значений равновесной намагниченности М, что позволяет разложить / р ( х) по степеням х M / MQ. [10]

Если мы теперь положим е 0, то при малых Н следует ожидать малых значений равновесной намагниченности М, что позволяет разложить / р ( х) по степеням х M / MQ. [11]

Если система ядерных или электронных спинов находится в равновесии с решеткой при температуре Т, то равновесная намагниченность образца вдоль поля может быть определена - как квантово-статистическое среднее по всем возможным ориентациям магнитных моментов ядер. [12]

Для вычисления У ок удобно перейти в локальную систему координат, в которой направление оси Z совпадает с направлением равновесной намагниченности. Это справедливо при достаточно низких температурах, когда число спиновых возбуждений в электронной подсистеме мало и взаимодействием между ними можно пренебречь. Кроме того, будем пренебрегать функциями М z Mzu - Приведенные результаты будут справедливы при T - QK. [13]

Надо заметить, что если АРВС начинать с той стороны резонанса, где ДЯ ( Я - Л) антипараллельно внешнему полю Я, значит, АРВС было начато исходя из состояния, где равновесная намагниченность М, которая, конечно, параллельна внешнему по лю Я, была антипараллельна эффективному полю jjc. [14]

Дртоматический торсионный магнитометр ( 49 ]. [15]

Страницы: 1 2