Искомая амплитуда

Cтраница 2

Перед измерением калибруют чувствительность канала вертикального отклонения - устанавливают по калибратору с помощью регулятора усиления номинальный коэффициент отклонения. Искомую амплитуду определяют по формуле ( 5 - 54), где ином - число на шкале, окружающей переключатель аттенюатора, обозначающее данное положение переключателя. [16]

Характеристика нелинейного звена, содержащая зону насыщения.| Нахождение амплитуды установившихся колебаний по известным харак теристикам коэффициентов передачи линейного и нелинейного звеньев. [17]

После того как характеристики коэффициентов передачи, линейного и нелинейного звеньев получены, решение выполняется элементарно. Пересечение их дает искомую амплитуду установившихся колебаний АО иск - Некоторые замечания об аналитических методах расчета нелинейных цепей. [18]

Так как действие в точке В равно половине действия первой зоны, то искомая амплитуда в точке В есть с АХ. [19]

Если вектор) также нормирован на единицу, то искомые амплитуды действительно станут коэффициентами ZQ Z ZJ... Если V) - не единичный вектор, то приведенные выше числа пропорциональны, соответственно, искомым амплитудам и вероятностям. [20]

Сравнивая формулы ( 81) с формулами ( 64), которые служили для определения амплитуд вынужденных колебаний по амплитуде действующей гармонической силы, мы видим, что они совпадают. Однако входящие в них переменные имеют разный смысл: в уравнениях ( 64) этими переменными являются искомые амплитуды, а в уравнениях ( 81) - фурье-преобразования интересующих нас движений и внешней силы. [21]

Из конца вектора At строят вектор А2, составляющий угол ф2 с осью. Тогда модуль вектора А, начало которого совпадает с началом Ль а конец - с концом Л2, и есть искомая амплитуда результирующего колебания, а угол ф, который вектор А составляет с осью, равен искомой начальной фазе. [22]

В некоторых случаях требуется определить амплитуду тока. Для этого производят измерение падения напряжения на известном сопротивлении небольшой величины при протекании по нему тока, а затем вычисляют искомую амплитуду тока. [23]

Исходя из принципа Гюйгенса - Френеля, легко получить закон прямолинейного распространения света в свободной от препятствий однородной среде. Пусть S0 - точечный источник света ( рис. 6.1), М - произвольная точка, амплитуду А световых колебаний в которой нужно найти. Искомая амплитуда А зависит от результата интерференции вторичных волн, излучаемых всеми участками dS поверхности S. [24]

Методика измерения амплитуды напряжения заключается в следующем. Перед измерением калибруют чувствительность канала вертикального отклонения: устанавливают по калибратору с помощью регулятора усиления номинальный коэффициент отклонения. Искомую амплитуду определяют по (3.14), где daoa - число, соответствующее данному положению переключателя иа шкале, окружающей его. [25]

Эквивалентная система. [26]

На рис. 13 1 показана структурная схема гармонически линеаризованной системы, эквивалентной исходной только для множества гармонических сигналов (13.1) на входе НЭ и при выполнении гипотезы фильтра. Особенностью этой частной модели является неполная определенность ее параметров, зависящих от искомой амплитуды А и частоты со. [27]

Эквивалентная система. [28]

На рис. 13.1 показана структурная схема гармонически линеаризованной системы, эквивалентной исходной только для множества гармонических сигналов (13.1) на входе НЭ и при выполнении гипотезы фильтра. Особенностью этой частной модели является неполная определенность ее параметров, зависящих от искомой амплитуды А и частоты со. [29]

В настоящей работе, во-первых, рассматриваются некоторые общие вопросы, возникающие при использовании нового метода, и. В разделе 2 формулируются общие правила получения системы ковариантных уравнений в новом методе усеченных уравнений. Подчеркивается существенное различие между указанной формулировкой метода и так называемым методом Леви-Клейна [8], который приводит к появлению в ядре для искомой амплитуды, вообще говоря, расходящегося ряда по степеням константы связи. В разделе 3 рассматривается преобразование ковариантных уравнений к трехмерному импульсному пространству. Раздел 4 посвящен главным образом обсуждению вопроса о выборе правильных граничных условий при решении различных задач в новом методе усеченных уравнений. Показано, что использование связи между амплитудами нового и старого метода позволяет сформулировать граничные условия в новом методе. [30]

Страницы: 1 2 3