Направление - колебание - электрический вектор
Cтраница 1
Направление колебаний электрического вектора во внешних компонентах перпендикулярно магнитному полю, а во внутренней компоненте электрический вектор параллелен магнитному полю. При изучении продольного эффекта Зеемана несмещенной линии не обнаруживается; имеются только две внешние компоненты, находящиеся на тех же местах, как и в случае поперечного эффекта. Эти две компоненты поляризованы по кругу в противоположных направлениях. Классическое объяснение нормального эффекта Зеемана основано на электронной теории Лорентца. [1]
Отношение оптических плотностей полосы при взаимно перпендикулярных направлениях колебания электрического вектора падающего излучения характеризует дихроизм колеб; ния, определяющийся пространственным расположением молекул или функциональных групп. [2]
Отношение оптических плотностей полосы при взаимно перпендикулярных направлениях колебания электрического вектора падающего излучения характеризует дихроизм колебания, определяющийся пространственным расположением молекул или функциональных групп. [3]
Отношение оптических плотностей полосы при взаимно перпендикулярных направлениях колебания электрического вектора падающего излучения характеризует дихроизм колебания, непосредственно определяющийся пространственным расположением молекул. Если молекулы распределены изотропно ( газ, жидкость, аморфное твердое тело), то интенсивность полосы инфракрасного поглощения не зависит от направления колебания электрического вектора световой волны падающего излучения. Иначе обстоит дело при естественно или искусственно вызванном анизотропном расположении молекул. В этом случае интенсивность полос зависит от угла между направлением изменения ди-польного момента колеблющейся группы атомов и направлением колебания электрического вектора возбуждающего излучения. Если эти направления взаимно перпендикулярны, то не происходит никакого поглощения; наоборот, максимальное поглощение наблюдается в том случае, если направление колебаний электрического вектора падающего излучения совпадает с направлением изменения дипольного момента. [4]
Отношение оптических плотностей полосы при взаимно перпендикулярных направлениях колебания электрического вектора падающего излучения характеризует дихроизм колебания, определяющийся пространственным расположением молекул или функциональных групп. [5]
Ел и Е0 - оптические плотности для излучения, направление колебаний электрического вектора которого соответственно параллельно и перпендикулярно к выбранному преимущественному направлению. Если О 1, то говорят о я-ди-хроизме, если же & 1, то речь идет о а-дихроизме. [6]
Ея и Еа - оптические плотности для излучения, направление колебаний электрического вектора которого соответственно параллельно и перпендикулярно к выбранному преимущественному направлению. Если & 1, то говорят о л-ди-хроизме, если же д 1, то речь идет о о-дихроизме. [7]
Тем не менее, можно легко показать, что направления колебания электрического вектора не взаимно перпендикулярны, если только две из главных волновых скоростей а, Ь, с не получаются равными. Очень изящное построение для волновых скоростей волны и направлений поляризаций дано Френелем. [8]
АТС и Аа - оптические плотности для излучения с направлением колебаний электрического вектора соответственно параллельно и перпендикулярно выбранному преимущественному направлению. Если R 1, говорят о я-дихроизме, если же R 1, речь идет о а-дихроизме. Величину, обратную R, иногда называют дихроичным отношением. Исследование ИК спектров в поляризованном свете проводят с целью отнесения полос спектра к типам симметрии, при определении геометрической или химической структуры макромолекулы и при изучении ориентации молекул и кристаллитов. [9]
Пусть линейно поляризованная волна падает на поляроид так, что направление колебаний электрического вектора совпадает с направлением оптической оси поляроида ( рис. 64.7, а); иными словами - плоскость колебаний совпадает с главной плоскостью кристалла. А это означает, что в кристалле распространяется необыкновенная волна ( § 64.4), которую он слабо поглощает. Свет пройдет через поляроид и будет воспринят глазом. Тогда эта же волна оказывается обыкновенной, так как плоскость колебаний перпендикулярна главной плоскости кристалла. Но поляроид сильно поглощает обыкновенную волну, и свет сквозь поляроид не пройдет. [10]
При выбранном определении А равенство А 100 % означает полную поляризацию при направлении колебаний электрического вектора, перпендикулярном к плоскости падения; А - 100 % означает полную поляризацию с колебаниями электрического вектора в плоскости падения. [11]
Возможность наблюдать эту поляризацию без анализирующего николя связана с тем, что в направлении колебания электрического вектора свет не рассеивается. [12]
В данном случае, как и в дальнейшем, за направление поляризации мы принимаем направление колебания электрического вектора световой волны. [13]
При исследовании невытянутых полипропиленовых волокон методом инфракрасной спектроскопии в поляризованном свете ( рис. 4.19) получается картина, которая не зависит от направления колебаний электрического вектора. [15]
Страницы: 1 2 3