Cтраница 1
Направление спонтанной намагниченности указанных двух подрешеток определяется анизотропией кристалла. Ход изменения восприимчивости температурой зависит от ориентации измерительного поля. [1]
Направление спонтанной намагниченности каждой однодоменной частицы совпадает с направлением одной из ее осей легкого намагничивания [11], что является одним из условий минимальной внутренней энергии. Для частиц кубической и сферической формы оси легкого намагничивания определяются кристаллографической анизотропией. Для частиц же с выраженной анизотропией формы, например игольчатых, которые в основном применяют в современной технологии магнитных лент, ось легкого намагничивания совпадает с длинной осью частицы. Это соответствует минимальной энергии поля размагничивания. [2]
Направление спонтанной намагниченности указанных двух подрешеток определяется анизотропией кристалла. Ход изменения восприимчивости температурой зависит от ориентации измерительного поля. Если это поле направлено параллельно спонтанной намагниченности, то восприимчивость ниже точки перехода с падением температуры уменьшается до 0, так что у обнаруживает максимум при Тс. Если поле перпендикулярно направлению спонтанной намагниченности, то ниже Тс восприимчивость не зависит от температуры. [3]
Они отличаются друг от друга направлением спонтанной намагниченности, а в более общих случаях - размерами и формой. [4]
Отклонение от закона смешения температурной зависимости среднего магнитного ( г объясняется уменьшением проекций магнитных моментов атомов на направление спонтанной намагниченности. Температуры Кюри, рассчитанные по МКК, хорошо согласуются с экспериментальными измерениями. [5]
Все ферромагнетики обладают анизотропией магнитных свойств, обусловленной слабым взаимодействием между магнитными моментами и полем кристаллической решетки. При магнитной анизотропии направление спонтанной намагниченности располагается вдоль энергетически выгодных осей кристалла, называемых осями легкого намагничивания. В зависимости от числа таких осей кристаллы называют одно - и двухосными. [6]
Когда поле приложено параллельно направлению спонтанной намагниченности, восприимчивость возрастает с увеличением напряженности поля. Однако при достижении некоторого значения Нс наблюдается аномалия, выражающаяся в том, что намагниченности двух подрешеток ориентируются перпендикулярно полю. При дальнейшем увеличении поля и достижении некоторого значения Я; наблюдается новая аномалия, при которой происходит переход от антипараллелыюй конфигурации перпендикулярно полю к параллельной ориентации в направлении поля. [7]
Когда поле приложено параллельно направлению спонтанной намагниченности, восприимчивость возрастает с увеличением напряженности поля. Однако при достижении некоторого значения Ис наблюдается аномалия, выражающаяся в том, что намагниченности двух подрешеток ориентируются перпендикулярно полю. При дальнейшем увеличении поля л достижении некоторого значения Я, наблюдается новая аномалия, при которой происходит переход от антима раллелышй конфигурации перпендикулярно полю к параллельной ориентации и направлении поля. [8]
На рис. 10 представлены разрезы поверхностей Ферми железа по плоскостям симметрии, построенные с учетом спин-орбитального взаимодействия, которое ( см. гл. Благодаря спин-орбитальному взаимодействию появление или изменение направления спонтанной намагниченности сопровождается изменением зонной структуры. Сравнение рис. 9 и 10 показывает, что изменения формы поверхностей Ферми при появлении спонтанной намагниченности могут быть весьма значительны. Форма рассматриваемых поверхностей зависит также от положения уровня Ферми. При теоретических расчетах положение этого уровня не всегда удается определить с необходимой точностью. [9]
ТМО происходит за счет неоднородного распределения ионов кобальта по объему феррита, а именно за счет их повышенной концентрации в областях, занимаемых доменными границами. В этом случае складывается такая ситуация, при которой направления спонтанной намагниченности доменов целиком определяются кристаллографическими осями, а намагничивание в слабых полях происходит за счет процессов вращения. [10]
На рис. 6.24 вместо атомов ( ионов) в вершинах кубов изображены только их магнитные моменты. Антиферромагнетику соответствует схема рис. 6.24, б, когда направления спонтанной намагниченности подрешеток противоположны, а величина их магнитных моментов одинакова. Суммарное внешнее поле такой системы будет равно нулю. [11]
Группа симметрии любого парамагнитного или диамагнитного кристалла содержит преобразование R само по себе, и поэтому возникновение отличного от нуля спонтанного момента здесь невозможно. Так же, как этот последний, пьезомагнитный момент может быть направлен перпендикулярно к направлению спонтанной намагниченности подрешеток или параллельно ему. В первом случае возникновению П соответствует поворот векторов намагниченности подрешеток. [12]
Учтем теперь, что наряду с обменными в ферромагнетике существуют также и значительно более слабые релятивистские взаимодействия электронных моментов: спин-спиновые и спин-орбитальные. В макроскопической теории они описываются энергией магнитной анизотропии, плотность которой С / ан зависит от направления вектора намагниченности по отношению к кристаллической решетке; этими взаимодействиями устанавливается равновесное направление спонтанной намагниченности ферромагнетика. [13]
Монокристаллы ферромагнетиков обладают резко выраженной анизотропией магнитных свойств, которая проявляется в существовании направлений легчайшего и трудного намагничения. Число легчайших направлений зависит от кристаллографической структуры данного вещества. В отсутствие внешнего магнитного поля направление спонтанной намагниченности в каждом домене совпадает с одним из направлений легчайшего намагничения монокристалла или отдельного зерна поликристалла ( стр. [14]
Сноек [1] предполагал, что причиной дезаккомодации, особенно при низких температурах, является диффузия электронов между двух - и трехвалентными ионами. Очевидно, что эти ионы всегда присутствуют в ферритах с избытком окиси железа. Кинлин [2] объяснил связь между диффузией электронов и последействием в ферритах тем, что в зависимости от направления спонтанной намагниченности в материале устанавливается анизотропное распределение двух - и трехвалентных ионов железа в октаэдрических узлах шпинельной структуры. [15]