Направление - главная оптическая ось
Cтраница 1
 |
Расположение оптических осей в кристалле с диэлектрической проницаемостью, заданной тензором ( в. [1] |
Направления главных и оптических осей могут зависеть от длины волны только в том случае, когда они не определяются симметрией. Положение трех главных осей задается симметрией кристалла для этих систем, а также для ромбической системы. [2]
 |
Расположение оптических осей в кристалле с диэлектрической проницаемостью, заданной тензором ( 15. 1 1в. [3] |
Направления главных и оптических осей могут зависеть от длины волны только в том случае, когда они не определяются симметрией. Положение - трех главных осей задается симметрией кристалла для этих систем, а также для ромбической системы. [4]
 |
Построение изображений в толстой линзе. [5] |
Большой практический интерес представляет случай, когда размер системы в направлении главной оптической оси значительно меньше фокусного расстояния. В этом случае оптичег ский луч, проходя внутри системы, мало смещается, так что точки Ci и BI, C2 и В2 ( рис. 153) практически совпадают. Главные плоскости ( и главные точки HI и HZ) при этом совмещаются друг с другом и располагаются где-то посередине системы. Такая оптическая система называется тонкой линзой. [6]
 |
Построение изображений в толстой В формуле ( 1 фокусное. линзе. [7] |
Большой практический интерес представляет случай, когда размер оптической системы в направлении главной оптической оси значительно меньше фокусного расстояния. В этом случав оптический луч, проходя внутри системы, мало смещается, так: что точки Ci н Сг, BI и Вг ( рис. 1) практически совпадают. Главные плоскости ( н главные точки / /, и Нг) при этом совмещаются: друг с другом и располагаются где-то посередине системы. Таетая оптическая система называется тонкой линзой. Формула ( 1) остается, конечно - - справедливой и для тонкой линзы; расстояния а, ц а2 п фокусное расстояние / можно в этом случае приближенно отсчитывать от центра линзы. [8]
 |
Относительное расположение и принципы действия деталей спектрального аппарата.| Положение фокальной поверхности фокусирующего объектива. [9] |
Уширение линий за счет астигматизма объективов наименьшее, если свет падает на них в направлении главной оптической оси. [10]
Трехмерное напряженное состояние в точке можно полностью определить, измерив три главных показателя преломления и три направления главных оптических осей. Из-за трудностей измерения этих величин исследование фотоупругости обычно ограничивается плоскими или квазиплоскими задачами напряженного состояния. [11]
Характерной особенностью термооптических искажений АЭ в этом случае является малость наведенного двулучепреломления по сравнению с двулучепреломлением, обусловленным собственной анизотропией материала. Вследствие этого направления главных оптических осей элемента во всех точках одинаковы и определяются собственной анизотропией материала. [12]
На расстоянии d от линзы находится светящаяся точка. Колебания линзы в направлении поперек главной оптической оси приводят к колебаниям действительного изображения точки с амплитудой А. [13]
Главные плоскости и главные точки могут лежать как внутри, так и вне системы несимметрично относительно поверхностей, ограничивающих систему. Если размер системы в направлении главной оптической оси значительно меньше фокусного расстояния, то луч, проходя внутри системы, мало смещается. Поэтому точки BI и Ci, B2 и С2 ( см. рис. 5.1) практически совпадают, а главные плоскости PI и Р2 совмещаются друг с другом и располагаются посередине системы. Такая система называется тонкой линзой. Формулы ( 1) - ( 4) остаются справедливыми и для тонкой линзы. [14]
Из формулы (4.2) видно, что характер наведенной анизотропии весьма сложен и неоднороден по сечению АЭ. Величина анизотропии возрастает к периферии АЭ пропорционально г2, а направление главных оптических осей в каждой точке АЭ совпадает с ортами цилиндрической системы координат. [15]
Страницы: 1 2