Cтраница 3
Количество теплоты, подведенное к грани dydz в направлении оси Ох за время dr, составляет dOxqxdydzdr, где qx - проекция плотности теплового потока на направление нормали к указанной грани. [31]
Изменение кинетической энергии для стабилизированного стационарного течения в направлении оси Ох также равно нулю. [32]
Составим уравнение равновесия выделенного объема жидкости сначала в направлении оси Ох, учитывая при отом, что все силы направлены по нормалям к соответствующим площадкам внутрь объема жидкости. [33]
Составим уравнение равновесия выделенного объема жидкости сначала в направлении оси ох. [34]
Составим уравнение равновесия выделенного объема жидкости сначала в направлении оси Ох, учитывая при этом, что все силы направлены по нормалям к соответствующим площадкам внутрь объема жидкости. [35]
Направления FA и GB образуют равные углы ср с направлением оси Ох. [36]
Направления FA и GB образуют равные углы ф с направлением оси Ох. [37]
Оху внезапно получает в момент t 0 скорость v0 в направлении оси Ох, которую затем сохраняет. Решение этой задачи легко получается на основании предыдущего. [38]
Плотность одной из двух компонент смеси газов линейно возрастает в направлении оси Ох. Как изменяется плотность потока диффузии в этом направлении. [39]
Переменная сила Р ( х) действует на точку в направлении оси Ох. [40]
Через и и v обозначены перемещения точек срединной поверхности в направлении осей Ох и Os соответственно. [41]
Знак проекции Р отрицательный, так как она направлена в отрицательном направлении оси Ох, Проекция силы G на ось Ох равна нулю. [42]
Пусть направление прямолинейного поступательного движения системы S относительно S выбрано за направление оси Ох п некоторая материальная точка Л / движется вдоль оси Ох со скоростью v и ускорением w относительно системы S. Тогда ее скорость v и ускорение w в системе S равны ( см. пп. [43]
В рассмотренном выше примере нестационарного стабилизированного течения между параллельными плоскостями в направлении оси Ох не равен нулю лишь первый член - локальное ускорение. [44]
Частоты и критическая сила соответствуют собственным формам с одной полуволной в направлении оси Ох. Собственные значения кососимметричных форм определяются при других граничных условиях и с учетом сил инерции линейно-подвижных модулей. Отметим также, что плоская задача теории упругости в полярных координатах может быть представлена уравнением поперечного изгиба круглой пластины (7.42) с минимальными изменениями. [45]