Направление - площадка
Cтраница 3
В связи с развитием методов теории упругости Ренкин в 1857 г. дал простое решение задачи о напряжениях в сыпучем теле и о направлениях площадок скольжения в нем. [31]
В основе определения идеальной жидкости лежала гипотеза о нормальности давления к любой площадке в движущейся жидкости или о независимости давления в точке от направления площадки. Обобщение этих представлений было получено путем введения касательных напряжений в потоке жидкости. [32]
Из системы равенств ( 1) и ( 2) следует основное свойство идеальной жидкости: нормальное напряжение в данной точке не зависит от направления площадки, к которой оно приложено. [33]
Из системы равенств ( 1) и ( 2) следует основное свойство идеальной жидкости: нормальное напряжение в данной точке не зависит от направления площадки, к которой оно приложено. [34]
Доказано, что гидромеханическое давление в любой точке идеальной жидкости имеет одну и ту же величину по всем направлениям, иначе - гидромеханическое давление не зависит от направления площадки, на которую оно действует, и, следовательно, является функцией лишь координат и времени. [35]
Однако, например, величина Тх со слагающими Тжх, Тух, Тгх, определяющая силу, действующую на некоторую площадку, сама не является вектором, ибо самое направление площадки зависит от произвольно выбранного направления координатной оси лг. [36]
В случае двухосного напряженного состояния в точке при известных ох, Оу и fxy получите, исходя из общих соотношений, выражение для максимального касательного напряжения в точке и определите направление площадки, на которой оно действует. [37]
В случае двухосного напряженного состояния в точке при известных ах, ОУ и - сху получите, исходя из общих соотношений, выражение для максимального нормального напряжения в точке и определите направление площадки, на которой оно действует. [38]
В качестве критерия макрйразрушения [61] предлагается использовать некоторую предельную величину объема микродефектов в единице объема материала, при достижении которой в окрестности расчетной точки среды строится новая лагранжева сетка с двойным узлом и выделением свободной поверхности вдоль направления площадки действия максимального главного направления. [39]
Из системы равенств ( 1) и ( 2) следует основное свойство идеальной жидкости - независимо от выбора осей координат касательные напряжения в любой точке движущейся идеальной жидкости равны нулю, нормальные - равны между собой, иными словами, нормальное напряжение в данной точке не зависит от направления площадки, к которой оно приложено. [40]
Это уравнение имеет точно такой же вид, как и кубическое уравнение (4.23) для определения главных нормальных напряжений, за исключением того, что в нем нормальные деформации и половины сдвиговых деформаций заменяют соответственно нормальные напряжения и касательные напряжения. Направления площадок главных деформаций могут быть определены точно таким же способом, с помощью которого были получены соотношения (4.20) и (4.21) при исследовании напряженного состояния в точке. [41]
 |
Схематичное изображение равновесия моментов относительно оси х, иллюстрирующее равенство величин гуг и izy. [42] |
В обозначении касательного напряжения используется два индекса. Первый указывает направление площадки, на которой оно действует, а второй - направление касательного напряжения на этой площадке. [43]
Предположим, что тело изотропно в отношении теплопроводности. Тогда k ( x u) не зависит от направления площадки. [44]
Предположим, что тело изотропно в отношении теплопроводности. Тогда k ( x u) не зависит от направления площадки. [45]
Страницы: 1 2 3 4