Направление - полет - частица
Cтраница 1
Направление полета частицы определяется по кривизне траектории. Видно, что внизу радиус кривизны траектории больше, следовательно, и скорость частицы там больше, чем над пластинкой. Отсюда мы делаем вывод, что частица движется снизу вверх и, пройдя сквозь свинец, теряет часть энергии. [1]
Направление полета частиц указано стрелкой. [2]
Направление полета частицы определяется по кривизне траектории. [3]
Если известно направление полета частицы, то по искривлению ее траектории в магнитном поле можно судить о знаке заряда частицы. [4]
Штрихи показывают, что направление полета частиц после соударения будет, вообще говоря, отличным от исходного. [5]
Для задач теории переноса необходимой частью алгоритмов Монте-Карло является моделирование направления полета частицы после столкновения. При анизотропном рассеянии координаты нового направления оказываются сложными функциями координат направления до столкновения. Законы анизатропного рассеяния формулируются относительно подвижной системы координат, связанной с направлением полета частицы до столкновения. Попытка решить эту задачу в классе непрерывных функций и приводит к появлению неустранимых особенностей. В работе показано, как отмеченные трудности преодолеваются при построении подвижной системы координат с использованием разрывных функций. Для задач с азимутальной анизотропией ( перенос поляризованного излучения) развитая техника не только избавляет от особенностей, но и позволяет получить более экономичные алгоритмы моделирования рассеяния по сравнению с опубликованными ранее. [6]
Это означает, что, если в качестве квантовых чисел мы выберем углы 6, ср, определяющие направление полета частицы, то квадрат 5-матрицы будет давать плотность вероятности обнаружить частицы летящими в данном направлении. Если же мы выберем квантовые числа /, т, то мы получим вероятность обнаружить частицы с данными величиной и проекцией момента количества движения. [7]
Оба поля начинаются у диафрагмы D и простираются вплоть до фотопластинки, поставленной на расстоянии а от D поперек направления полета частиц. [8]
 |
К условию фокусировки в масс-спектрографе Астона. [9] |
О - середина магнитного поля, F - фокус, в котором собираются частицы выбранной нами массы. ZN есть направление полета каналовых частиц до того, как они испытали отклонение. [10]
 |
Схема Росси на транзисторах. [11] |
Так, при изучении углового распределения космических лучей направление полета частицы определяется по одновременному срабатыванию двух ( и более) разнесенных в пространстве счетчиков. [12]
В ряде случаев необходимо регистрировать факт одновременного появления сигналов от двух или нескольких датчиков. Такая задача возникает, например, при изучении углового распределения космических лучей, когда направление полета частицы определяется по одновременному срабатыванию двух разнесенных в пространстве счетчиков. [13]
Деля это число на телесный угол, под которым видно кольцо из центра источника, находят для каждого k число частиц в единице телесного угла. Полученный результат следует изобразить на графике в координатах Ф - угол, составляемый осью прибора с направлением полета частицы, и N () - число частиц, летящих под углом О в единице телесного угла. Полуширина ( ширина на половине высоты) полученного распределения характеризует угловой разброс первичного пучка, и, следовательно, точность, с которой имеет смысл исследовать в последующих опытах угловое распределение рассеянных в фольге электронов. [14]
При моделирования анизотропного рассеяния для задач переноса методом Монте-Карло возникает проблема неустранимых особенностей, требующая применения специальных формул в окрестностях особых точек. В работе А.Н. Субботина и Н.Н. Ченцова [58] эта проблема снимается за счет построения специальной подвижной системы координат, связанной с направлением полета частиц. Принципиальным моментом является отказ от попытки построения матрицы перехода от одной системы координат к другой в классе непрерывных функций. [15]
Страницы: 1 2