Направление - вектор - напряженность
Cтраница 2
 |
Модель центрального осесимметричного геомагнитного ди. [16] |
Направление 1п показывает направление вектора напряженности Ндр. Поэтому угол между 1п и горизонтальной плоскостью является углом магнитного наклонения JAP древнего поля. [17]
 |
Диапазоны радиоволн.| Слои ионосферы. [18] |
Поляризация радиоволн определяется направлением вектора напряженности электрического поля и зависит, в основном, от типа и расположения передающей антенны. [19]
Диэлектрик поляризуется в направлении вектора напряженности Е электрического поля. В неоднородном электрическом поле стержень из диэлектрика втягивается в область более сильного поля. Стержень из диамагнитного материала ( например, из висмута) намагничивается в направлении, противоположном вектору индукции В внешнего магнитного поля. Газы, входящие в состав продуктов сгорания, также обладают диамагнитными свойствами. [20]
Напряженность - величина векторная Направление вектора напряженности совпадает с направлением силы, действующей на положительный заряд. [21]
Соответственно ориентации орбитали относительно направления вектора напряженности внешнего магнитного поля, магнитное квантовое число mi может принимать значения любых целых чисел, как положительных, так и отрицательных, от - I до 1, включая 0, т.е. всего ( 21 1) значений. [22]
Поляризация электромагнитных волн определяется направлением вектора напряженности электрического поля. Если за период колебаний конец вектора, представляющего собой мгновенное значение величины и направления электрического поля, описывает прямую линию в плоскости, перпендикулярной распространению радиоволн, то поляризация считается линейной. В общемслучае вектор электрического поля поворачивается на 360 в плоскости, перпендикулярной направлению распространения радиоволн на отрезке пути, соответствующем длине волны. При этом конец вектора электрического поля описывает эллипс. Круговая и линейная поляризации могут рассматриваться как частные случаи эллиптической поляризации. Эллиптически поляризованную волну можно представить в виде двух ортогональных линейно поляризованных волн, имеющих определенную амплитуду и фазу. [23]
Рассмотрим воздействие полей, когда направления векторов напряженности тюля и вектора скорости не совпадают. Электрон е, имея скорость v0 и попадая в область электрического поля, подвергается воздействию силы F, в результате чего приобретает ускорение в направлении оси У. При этом электрон имеет две компоненты скорости, vz и VY. Их геометрическая сумма представляет собой суммарный вектор скорости. Так как в данном поле отсутствуют силы, направленные вдоль оси Z, ускорения в этом направлении нет и составляющая скорости Vz остается равной УО. Отметим, что во время нахождения электрона в зоне действия поля составляющая скорости по оси У нарастает и траектория описывается квадратичным законом. После того как электрон покинет область действия потенциального поля, составляющая скорости VY, достигнув своего максимума, останется постоянной. [24]
Аналогично с помощью сиговых линий изображают направление вектора напряженности в любой точке электрического, магнитного или гравитационного поля. [25]
Согласно уравнению ( 3.16 а) направления векторов напряженности электрического поля волны и электрического тока совпадают. [26]
Эти векторы имеют направления, обратные направлениям векторов напряженности: электрического поля. [27]
Эти векторы имеют направления, обратные направлениям векторов напряженности электрического поля. [28]
Вектор j направлен вдоль тока по направлению вектора напряженности стационарного электрического поля в проводнике. [29]
Поэтому для нахождения угла 0 нужно найти направление вектора напряженности электрического поля EI, создаваемого диполем рг в том месте, где находится диполь рг. [30]
Страницы: 1 2 3 4