Направление - электрический вектор
Cтраница 4
В одном из исследований полиамидов методами инфракрасной спектроскопии и рентгеноструктурного анализа Сандеман и Келлер [104] обсуждают ряд практических и теоретических вопросов, связанных с измерениями кристалличности полимеров. Они указывают, что истинная оптическая плотность для какой-либо полосы волокнистого образца с осевой ориентацией должна определяться по измерениям поглощения в поляризованном излучении при направлениях электрического вектора, перпендикулярном или параллельном оси волокна, в зависимости от выбранной полосы. [46]
Интенсивность полосы поглощения в ИК спектре зависит от изменения диполь-ного момента молекулы для соответствующего колебательного перехода. Момент перехода имеет свойства вектора, поэтому при поляризации падающего на образец излучения уровень поглощенной энергии зависит от угла между направлением момента перехода данного колебания и направлением электрического вектора электромагнитной волны. В связи с этим при работе в поляризованном свете появляется еще один параметр - дихроизм, который наряду с частотой, интенсивностью и формой колебания может быть использован для анализа структуры полимеров с помощью И К спектроскопии. [47]
Про такой атом мы скажем, что поляризуемость его изотропна. Ясно, что даже для двухатомной молекулы подобная изотропия не может иметь места: характер связи электронов вдоль и поперек линии, соединяющей эти два атома, различен и, следовательно, разные значения будут иметь и поляризуемости. В зависимости от направления электрического вектора по отношению к оси молекулы величина поляризуемости, а значит, и смещения ( дипольного момента) будет разной. [48]
Поскольку поляризация падающего на кристалл света задается поляризатором Л /, то скрещенный поляризатор NZ не пропускает этот луч. В этом случае направление электрического вектора выходящего из кристалла света совпадает с пропускным направлением поляризатора N2 и поэтому выходной сигнал достигает максимума. Следовательно, интенсивность вышедшего из поляризатора N2 света будет определяться положением плоскости поляризации выходящего из кристалла света, которое, как уже нам известно, определяется приложенным к кристаллу электрическим полем. Итак, с помощью так называемой ячейки Поккельса, действие которой основано на зависимости плоскости поляризации светового луча, проходящего через кристалл от приложенного электрического поля, можно осуществить амплитудную модуляцию световых сигналов. [49]
 |
Формы нормальных колебаний амидной группы в N-метилаодта-миде ( М - метильная группа. [50] |
Напротив, при исследовании белков или полипептидов в анизотропных средах ( в ориентированных пленках и волокнах) с помощью поляризованного ИК-излучения поляризация колебаний наблюдается непосредственно. Измеряется инфракрасный дихроизм, характеризуемый отношением коэффициентов поглощения, измеренных для излучения с направлением электрического вектора световой волны, параллельным и перпендикулярным выделенному направлению. [51]
Важной характеристикой фотолюминесценции является поляризация флуоресценции. Каждую молекулу можно рассматривать как колебательный контур - элементарный осциллятор, который способен поглощать и испускать излучение не только вполне определенной частоты, но и с определенной плоскостью колебания. Если на вещество падает поляризованный свет, то он преимущественно возбуждает те молекулы, в которых направление колебания осциллирующих диполей совпадает с направлением электрического вектора возбуждающего светового пучка. Поэтому несмотря на то что молекулы в растворе ориентированы хаотично, возбуждению подвергаются лишь те из них, которые обладают соответствующей ориентацией. Если же скорость вращательного движения мала по сравнению со временем жизни возбужденного состояния, то свет флуоресценции испускается до завершения дезориентации. При этом осцилляторы, ответственные за флуоресцентное излучение, ориентированы в той же плоскости, в которой они были ориентированы в момент поглощения, так что флуоресцентное излучение оказывается частично поляризованным. В очень вязких растворителях даже малые молекулы могут сохранять ориентацию за время испускания флуоресценции. Крупные молекулы, такие, как белки, сохраняют свою ориентацию в течение периода времени, который достаточно велик по сравнению со временем испускания флуоресценции, поэтому их флуоресценция частично поляризована. [52]
Проведем линии в направлении поля, которые повсюду касательны к векторам поля ( фиг. Их называют линиями поля. Липни поля всюду показывают направление электрического вектора. [53]
 |
Отступление от формул Френеля вблизи угла Брюстера. [54] |
Падающая волна возбуждает в среде II ( рис. 23.4) колебания электронов, которые становятся источником вторичных волн; эти К пояснению волны и дают отраженный свет. Направление колебаний совпадает с направлением электрического вектора световой волны1), т.е. для среды II оно перпендикулярно к О С. Мы можем представить себе это колебание как сумму двух колебаний, одно из которых ( а) лежит в плоскости АОС, а другое ( / 3) - к ней перпендикулярно. [55]
Черенков первоначально обнаружил1), что в любой прозрачной жидкости при облучении ее у-лучами возникает свечение. То же самое, как выяснилось несколько позже, имеет место и и твердых телах. Черенковым было также установлено, что свечение частично поляризовано, причем направление электрического вектора световых колебаний совпадает с направлением распространения у-лучей. [56]
Плоскости КС о и КСе, перпендикулярные плоскости чертежа и касательные соответственно к сфере и к эллипсоиду, указывают, согласно принципу Гюйгенса, положения в момент времени / Af фронтов обыкновенной и необыкновенной волн, действительно распространяющихся в одноосном кристалле. Прямые, проведенные из точки А в точки касания В и F, показывают направления обыкновенного и необыкновенного лучей. Оба луча лежат в плоскости падения, но необыкновенный луч не ортогонален волновой поверхности КСе. Обыкновенная и необыкновенная волны линейно поляризованы во взаимно перпендикулярных плоскостях. Направления электрических векторов Е и Ее в обыкновенной и необыкновенной волнах показаны на рис. 34.6 точками и поперечными черточками, нанесенными на соответствующие лучи. [57]
Плоскости КС, и КС, перпендикулярные плоскости чертежа и касательные соответственно к сфере и к эллипсоиду, указывают, согласно принципу Гюйгенса, положения в момент времени / А / фронтов обыкновенной и необыкновенной волн, действительно распространяющихся в одноосном кристалле. Прямые, проведенные из точки А в точки касания В и F, показывают направления обыкновенного и необыкновенного лучей. Оба луча лежат в плоскости падения, но необыкновенный луч не ортогонален волновой поверхности КСе. Обыкновенная и необыкновенная волны линейно поляризованы во взаимно перпендикулярных плоскостях. Направления электрических векторов Ео и Ер в обыкновенной и необыкновенной волнах показаны на рис. 34.6 точками и поперечными черточками, нанесенными на соответствующие лучи. [58]
Этим объясняется первый опыт, несмотря на допущение поперечное световых волн. Во-вторых, примем, что турмалин пропускает лишь волны, один из поперечных векторов которых, например, электрический, имеет слагающую, параллельную оси кристалла. Именно поэтому первая пластинка турмалина ослабляет исходный световой пучок в два раза. При прохождении световой волны через такой кристалл будет пропущена только часть световой энергии, соответствующая этой слагающей. Когда на кристалл падают электромагнитные световые волны со всевозможными ориентациями электрического вектора, то сквозь него пройдет лишь часть света ( половина), так что за кристаллом окажутся волны, направление электрического вектора которых параллельно оси кристалла. Мы будем в дальнейшем называть свет со всевозможными ориентациями вектора Е ( и, следовательно, / /) естественным светом, а свет, в котором Е ( а, следовательно, и Н ] имеет одно-единственное направление, - плоскополяризованным, пли линейно-поляризованным. Таким образом, турмалин превращает естественный свет в линейно-поляризованный, задерживая половину его, соответствующую той слагающей электрического вектора, которая перпендикулярна к оси кристалла. [59]
Страницы: 1 2 3 4