Направление - распространение - плоская волна
Cтраница 1
Направление распространения плоской волны задается волновой нормалью - единичным вектором п, параллельным волновому вектору А; и нормальным волновому фронту. [1]
Если направление распространения плоской волны е совпадает с осью Л ь то поле перемещений будет описываться более сложными формулами, хотя физическая картина останется той же. [2]
Если направление распространения плоской волны е совпадает с осью Xi, то поле перемещений будет описываться более сложными формулами, хотя физическая картина останется той же. [3]
Направление волнового вектора k определяет собой направление распространения плоской волны. [4]
X двумя плоскостями, проведенными перпендикулярно к направлению распространения плоских волн в начале и в конце одной волны. [5]
Рассмотрим теперь плазму со статическим магнитным полем В, ориентированным в направлении распространения плоской волны. [6]
Поместим сферическую частицу радиусом R в центр сферической системы координат, а за направление распространения падающей плоской волны примем отрицательную ось х ( рис. 44), чтобы ее аргумент ikx был положительным. [7]
Наблюдающаяся дисперсия, математически обусловленная динамикой седло-вых точек, является следствием того, что частота и направление распространения плоских волн, входящих в решение (2.68), связаны условием и08 пво - wsinfl. Волны с более высокими частотами быстрее уходят от границы, так как направление их распространения ближе к нормальному. [8]
Соответствующие собственные векторы а, называемые, векторами поляризации, вообще говоря, не являются параллельными-или перпендикулярными направлению распространения плоской волны. [9]
Это есть уравнение третьей степени относительно с2, которое, вообще говоря, имеет три корня, зависящих от направления распространения плоской волны. [10]
 |
Волновые векторы парциальных волн. [11] |
Обе плоские волны внутри каждой пары распространяются в направлении k0, но имеют различную ориентацию векторов поля. Из рис. 3.28 видно, что направление распространения плоских волн, образующих поле в волноводе, определяется параметрами пленки: зависит от б и р, характеризующих затухание. Поскольку распространение плоских волн происходит в среде без потерь ( они только, проходя через пленку, отдают ей энергию), их постоянная распространения kQ ti) Vr е л является действительной величиной. С ростом частоты, как было отмечено выше, р увеличивается, причем быстрее, чем по закону дь Отсюда следует, что с ростом частоты угол 9 уменьшается. [12]
Очевидно, что образованное скалярное произведение имеет релятивистски-инвариантный характер. Поэтому поперечность электрического ( и аналогично - магнитного) вектора по отношению к направлению распространения плоской волны - также релятивистски-инвариантное свойство. [13]
При ka 1 коэффициент отражения имеет большую величину в направлении, противоположном направлению распространения волны. При увеличении числа ka полярная диаграмма постепенно деформируется, превращаясь в фигуру, вытянутую в направлении распространения плоской волны. [14]
Интересующий пас эффект является результатом взаимодействия света с веществом. Как известно, монохроматический свет представляет собой распространяющуюся в пространстве плоскую электромагнитную волну, которая характеризуется напряженностью электрического поля Е и напряженностью магнитного поля / /, периодически изменяющимися в любой точке как функции времени. Как Е, так и Н перпендикулярны направлению распространения плоской волны п и в то же время они взаимно-перпендикулярны. В общем случае конец каждого вектора описывает эллипс, и тогда говорят о эллиптически поляризованной волне. [15]
Страницы: 1