Cтраница 2
Длинную и широкую трубу перегородим двумя заслонками с весьма малыми отверстиями. В крайний отсек поместим газ. Тогда молекулы начнут проникать сначала в средний отсек, а иногда будут попадать и во второй крайний. Очевидно, что пролететь через всю трубу могут лишь те молекулы, у которых вектор скорости в момент вылета через первое отверстие направлен вдоль оси трубы. Таким способом из газа выделяется молекулярный пучок. Молекулы пучка имеют одинаково направленные скорости. Что же касается величины скорости, то, очевидно, по принципу молекулярного хаоса распределение этих молекул по скоростям такое же, как у молекул любого другого направления движения. [16]
При уменьшении длины волны движущегося электрона она может достичь критического значения, определяемого условием X 2rfsin6, где d - расстояние между двумя параллельными плоскостями кристаллической решетки, а 6 - угол падения электрона на такую плоскость. В тех случаях, когда это условие выполняется, волновые функции имеют вид стоячих волн, что означает невозможность поступательного движения электрона с длиной волны, удовлетворяющей этому условию. Можно показать, что, когда X переходит через эти критические значения, энергия электрона претерпевает разрыв. Поэтому для каждого направления движения при увеличении энергии получается чередование разрешенных и запрещенных интервалов энергии. Разрешенные интервалы соответствуют зонам, которые, как указывалось раньше, получаются при расширении энергетических уровней свободных атомов. Очевидно, что если рассматриваемая зона не перекрывается со следующей более высокой зоной ни для одного из направлений движения и целиком заполнена, то электроны образуют в ней замкнутую группу и кристалл является диэлектриком. Однако прекрытие зон для одного направления движения с зонами для другого направления движения может приводить к появлению электропроводности. [17]