Cтраница 4
Эффект и константа Столетова. С несамостоятельным лавинным разрядом приходится иметь дело в так называемых газонаполненных фотоэлементах. В этих приборах фототок с катода, пропорциональный интенсивности падающего на катод света, усиливается образованием в газе лавин электронов. Усиление тока зависит от того, насколько близко удается подойти к напряжению зажигания разряда без риска вызвать пробой. [46]
Критерий самостоятельности разряда - его продолжение и устойчивость при удалении постороннего ионизатора. Поэтому вопрос о том, что считать напряжением зажигания разряда при непрерывном действии более или менее интенсивного постороннего ионизатора, требует уточнения. Опыт показывает, что и в этом случае, так же как и при наличии лишь одной остаточной ионизации, при увеличении разницы потенциалов между электродами наступает такой момент, когда сила разрядного тока резко увеличивается до величины, лимитируемой лишь мощностью источника тока и сопротивлением цепи. До этого момента сила тока очень сильно зависит от интенсивности внешней ионизации; после скачка тока эта зависимость не пропадает совсем, но становится очень незначительной. Соответствующее скачку тока напряжение естественно считать в этом случае за напряжение зажигания разряда. [47]
В ином положении находится подкатод той же группы 1ПК, относящийся к предыдущей катодной секции. Хотя этот подкатод удален от индикаторного катода на две междукатодные позиции, но в его промежутке, кроме диффундировавших зарядов, еще существуют не успевающие обычно полностью исчезнуть заряды от недавно горевшего на него разряда. Если этих зарядов еще много ( слабо восстановилась алектрическая прочность промежутка), то разряд возвращается к этому подкатоду. Это нарушает однонаправленное движение разряда и тем самым нормальное функционирование декатрона. Чтобы это не произошло, должно быть обеспечено достаточное время для того, чтобы напряжение восстановления электрической прочности предыдущего промежутка ( напряжение зажигания в нем разряда) было больше напряжения зажигания разряда на очередной катод. [48]
Разряд в полом катоде, широко используемый в спектроскопии высокой разрешающей силы, представляет собой разновидность тлеющего разряда с катодом особой формы в виде полости. В определенном диапазоне давлений наполняющего газа ( - 100 Па) внутри полости катода возникает яркое свечение с интенсивным возбуждением линий как нейтральных, так и ионизованных атомов. Это свечение является аналогом отрицательного свечения в обычном тлеющем разряде, однако имеет ряд важных особенностей. Разряд с полым катодбм характеризуется небольшой величиной катодного падения напряжения. Напряжение зажигания разряда выше, чем напряжение горения, поэтому для полого катода необходим источник питания с напряжением - 1000 В. [49]