Cтраница 4
В последней строке дается распределение напряжения аг в сечении, расположенном уже в загруженной части цилиндра. Из таблицы можно заключить, что распределение нормальных напряжений а выравнивается при удалении от места загруже-ния. Это объясняется тем, что в рассмотренном случае цилиндр загружен по значительной части ( 1 / 3) его боковой поверхности; применение принципа Сен-Венана недопустимо. [46]
На рис. 1.17 показано распределение напряжения аг в центральной плоскости ( z 0) по ширине композита. Видно, что при N - 6 результаты расчета по данной модели достаточно хорошо согласуются с конечно-элементными, тогда как при N 2 расчет оказывается точным, за исключением области, близкой к свободной кромке, в которой наблюдается заметный пик напряжения. [47]
Во втором случае влияние компоненты напряжения аг падает до второстепенного значения в сравнении с эффектом поперечных касательных напряжений fX2 и туг. В сравнении с более точной теорией толстой пластинки эти теории в исследовании распределения напряжений для краевой зоны пластинки приводят к лучшим результатам. [48]
Именно при переходе через эту поверхность напряжения аг и те претерпевают разрыв непрерывности. Что касается нормального к граничной поверхности напряжения аг, то разрыва непрерывности оно претерпевать не может в силу известного закона механики о равенстве действия и противодействия. [49]
Здесь ограничимся рассмотрением рядов в выражении для напряжения аг, поскольку особенности этих рядов характерны и для других нормальных напряжений. [50]
По выражению ( 13) можно определить напряжение аг, если известны окружное напряжение ае, интенсивность деформации и зависимость напряжения текучести данного материала. [51]