Турбулентное касательное напряжение

Cтраница 1

Пульсация скоростей мя 0 время, в течение. [1]

Турбулентное касательное напряжение при выражении его через перепад давления может быть получено непосредственно из уравнений Громеки. [2]

К выводу уравнения переноса завихренности. [3]

Турбулентное касательное напряжение может быть получено непосредственно из уравнений Громеки. Для этого необходимо найти корреляцию между ых, соу, сог и соответствующими значениями скоростей wx, wy, wz или между поперечными и продольными скоростями. [4]

Турбулентное касательное напряжение может быть получено непосредственно из уравнений Громеки. Для этого необходимо найти корреляцию между COT, coy, UK, и соответствующими значениями скоростей wx, wy, w2 или между поперечными и продольными скоростями. [5]

Наибольшие турбулентные касательные напряжения возникают вблизи стенок у внешней границы турбулентного ядра. На этом участке наиболее интенсивно образуются вихри, которые затем рассеиваются в турбулентном ядре и гасятся силами вязкостного трения. Энергия вращения вихрей переходит при этом в тепло. [6]

Графики пульсации продольной актуальной скорости для потоков на 4 - 12. [7]

Турбулентные касательные напряжения тт не следует смешивать с актуальными напряжениями т действительного турбулентного потока. Напряжения тт не существуют в действительном потоке; они являются воображаемыми; их мысленно вводят в осредненный поток ( в модель Рейнольдса - Буссинеска), чтобы в определенном отношении ( см. ниже) приблизить модель осредненного потока к действительности. [8]

Так называемые турбулентные касательные напряжения, обозначаемые - ри и, имеют место только во время разрушения вязкого течения; физически они являются результатом выброса струй из пристенной области и связаны с изменением скорости потока поперек области разрушения. [9]

Буссинеск предложил считать турбулентные касательные напряжения линейно зависящими от градиентов усредненной скорости. По аналогии с этим можно было считать турбулентные потоки тепла линейно зависящими от градиентов осредненных температур. [10]

В вязком подслое турбулентные касательные напряжения практически отсутствуют, а вязкостное напряжение ( почти постоянное по толщине слоя) весьма велико, так как градиент скорости имеет большую величину. [11]

В ламинарном подслое турбулентные касательные напряжения практически отсутствуют, а вязкостное напряжение ( почти постоянное по толщине слоя) весьма велико, так как градиент скорости имеет большую величину. [12]

В центре трубы турбулентные касательные напряжения также равны нулю. [13]

Система координат., т, f. [14]

Типичный характер изменения турбулентного касательного напряжения трения ( т ь - Pw nwV) показан на рис. 4.5 а. Из рисунка видно, что турбулентное трение Г е ( также, как и корреляция ш ш) Изменяет свой знак по сечению канала. При этом радиус нулевого значения T J и минимума значений е - практически совпадают между собой. Эти факты являются признаком существования двух различных областей потока. [15]

Страницы: 1 2 3 4