Результирующая амплитуда - колебание
Cтраница 1
Результирующая амплитуда колебаний в этом случае равняется разности амплитуд обоих колебаний. [1]
Результирующая амплитуда колебаний отдельной зоны в точке наблюдений О выразится суммарным вектором, начало которого совпадает с вектором первого маленького участка, а конец - с концом последнего вектора маленького участка. При разбиений зоны на бесконечно большое число бесконечно малых участков ломаная линия будет стремиться к полуокружности, а результирующая амплитуда колебаний будет равна диаметру этой полуокружности. [2]
Однако для определения результирующей амплитуды колебаний это уравнение недостаточно. [3]
Таким образом, частота, с которой изменяется результирующая амплитуда колебаний, может быть гораздо меньше частоты самой машины и всегда равна разности частот двух источников, составляющих колебание. [4]
Освещенность Е в точке наблюдения В пропорциональна квадрату результирующей амплитуды колебаний. [5]
Аг - амплитуда колебания, создаваемого 1 - й зоной, р - число, чуть меньшее единицы ( имеется в виду, что надо взять вещественную часть этого выражения), определить результирующую амплитуду колебания, создаваемого N зонами Френеля. [6]
Результирующая амплитуда колебаний отдельной зоны в точке наблюдений О выразится суммарным вектором, начало которого совпадает с вектором первого маленького участка, а конец - с концом последнего вектора маленького участка. При разбиений зоны на бесконечно большое число бесконечно малых участков ломаная линия будет стремиться к полуокружности, а результирующая амплитуда колебаний будет равна диаметру этой полуокружности. [7]
 |
Возникновение эллиптически поляризованного света при отражении. [8] |
Ер, Е & - параллельно и перпендикулярно поляризованные компоненты света. А - отражающая проба ( тонкий слой); В - падающий луч ( линейно поляризованный): В - проекция результирующих амплитуд колебания; Г - отраженный луч. [9]
Несколько иначе происходит процесс в приемнике, когда импульсы помехи быстро следуют один за другим. В этом случае вспышки собственных колебаний в контуре под воздействием одного импульса, не успев затухнуть, перекрываются новыми вспышками от действия последующих импульсов. При этом результирующая амплитуда колебаний из-за различия фаз может оказаться значительно меньше, чем в первом случае. Действие такой помехи носит непрерывный характер и она называется гладкой помехой. [10]
Несколько иной проаесо наблюдается в приемнике, когда импульсы помехи часто следуют один за другим. В этом случае вспышки собственных колебаний в контуре под воздействием одного импульса, не успев затухнуть, перекрываются новыми вспышками от действия последующих импульсов. При этом результирующая амплитуда колебаний из-за различия фаз может оказаться значительно меньше, чем в первом случае. Действие такой помехи носит непрерывный характер. [11]
Ор и их инвариантных кривых в случае точечного отображения могут существовать сложные седловые инвариантные множества. При разрушении этого слияния могут возникнуть либо внутри петель, либо вне их устойчивые периодические движения. Такой же фазовый портрет для точечного отображения на секущей поверхности отвечал бы появлению тороидальных интегральных многообразий у исходной системы, в которой взята эта секущая. Вносит ли что-нибудь новое в эту картину возможность возникновения сложного седлового инвариантного множества. Чтобы придать конкретный смысд этому различию, будем рассматривать переменные на секущей плоскости как разность фаз с неким внешним периодическим воздействием и результирующую амплитуду колебаний, возникающих в результате этого внешнего воздействия. [12]
Страницы: 1