Cтраница 2
Чему равна напряженность электрическою ноля равномерно заряженной нити длины / на прямой, которая является продолжением нити, на расстоянии х от ближайшего ее конца. О 6.1.19. Докажите, что составляющая напряженности электрического ноля, перпендикулярная поверхности равномерно заряженного участка плоскости, равна Л) ст. 2 / 4тге0, где fi телесный угол, под которым виден этот участок из рассматриваемой точки пространства, а - поверхностная плотность заряда. [16]
Чтобы получить работу в электрон-вольтах, нужно выразить заряд в единицах элементарного заряда, а напряжение в вольтах. Из вышеприведенного выражения следует Did F / Q - ЕС помощью этой формулы можно дать другое определение напряженности электрического ноля. [17]
Эффекты, обусловленные конечной плотностью состояний и конечной толщиной пленки окисла, будут складываться: однако можно найти верхний продол толщины пленки, предполагая плотность внешних состояний бесконечной. Чтобы получить правильные результаты, нужно учесть тот факт, что заряд по внутренних поверхностных состояниях несколько изменяется при изменении квазиуровпя Ферми, ( литая диэлектрическую проницаемость пленки окиси кремния равной 3 78 ( плавленый кварц [15]), можно вычислпть напряженность электрического ноля в пленке с точностью до аддитивной: постоянной. [18]
Кроме того, эта зависимость определяется конструкцией электрода. Для всех применяемых электродов нижний перегиб S-образной кривой наблюдается при напряженности электрического поля 3 0 - 3 5 кВ / см, а верхний перегиб - при напряженности электрического поля 5 0 - 5 5 кВ / см. На той части S-образной кривой, которая соответствует напряженности поля от 3 5 до 5 0 кВ / см, имеет место прямо пропорциональная зависимость между количеством прилипшего порошка и напряженностью электрического ноля. [19]
Кроме того, видно, что векторы ( Ем, В, k), ( E, Вц, k) составляют правовинтовые тройки векторов. Отсюда заключаем, что эти векторы сами образуют плоские волны. Равенство Е2 Щ Е ] оказывает, что плотность потока энергии исход. Изучив поведение этих волн при отражении и преломлении прямым применением принципа суперпозиции с учетом аддитивности плотности потока энергии, получим все характеристики волны с произвольной ориентировкой напряженности электрического ноля. [20]
Электростатическое поле внутри проводника отсутствует ( Е 0), а вне проводника вектор Е перпендикулярен к его поверхности. Стационарное электрическое поле существует как внутри проводника, так и вокруг него. Внутри проводника это поле однородно, вектор Е параллелен оси проводника; вне проводника поле неоднородно, вектор Е направлен под углом к поверхности проводника. Объем и поверхность проводника в стационарном электрическом поле не эквипотенциальны. Кроме того, стационарное электрическое поле, как поле зарядов, движущихся в данной инерциальной системе отсчета, сопровождается магнитным полем, а электростатическое - магнитного поля не создает. Чтобы обеспечить стационарное распределение движущихся зарядов в проводнике, а следовательно, и стационарное электрическое поле, проводник присоединяют к источнику тока, который поддерживает постоянную разность потенциалов на его концах. При описании направленного движения электрических зарядов обычно отвлекаются от их беспорядочного теплового движения и интересуются только результирующим переносом этих зарядов в том или ином направлении. Условились, что направление тока совпадает с направлением движения положительных зарядов. Это было принято еще до создания электронной теории, доказавшей, что в металлических проводниках ток создается движением электронов в направлении, противоположном направлению линий напряженности электрического ноля. В металлах те электроны, которые могут свободно перемещаться по проводнику, называются электронами проводимости, а совокупность свободных электронов - электронным газом. Проводимость металлических проводников носит название электронной проводимости. [21]