Напряженность - поле - точечный заряд
Cтраница 2
Таким образом, напряженность поля внутри равномерно заряженного по поверхности шара равна нулю, а вне шара - совпадает с напряженностью поля точечного заряда, равного заряду шара и расположенного в центре его. [16]
Таким образом, напряженность электрического поля заряда, распределенного равномерно по объему шара, внутри шара возрастает пропорционально расстоянию г от центра, а вне шара - совпадает с напряженностью поля точечного заряда, равного полному заряду шара и сосредоточенного в центре его. На границе шара ( г а) поле непрерывно. [17]
Полученная формула выражает закон Кулона для диэлектриков. Она показывает, что напряженность поля точечного заряда в однородном диэлектрике уменьшается в е раз по сравнению с его значением в вакууме. Мы видим, что физическая причина этого заключается в появлении поляризационных зарядов в диэлектрике, уменьшающих электрическое поле шара. [18]
Полученная формула выражает закон Кулона для диэлектриков. Она показывает, что напряженность поля точечного заряда в однородном диэлектрике уменьшается в е раз по сравнению с его значением в вакууме. Мы видим, что физическая причина этого заключается в появлении поляризационных зарядов в диэлектрике, уменьшающих электрическое поле. [19]
 |
К определению напряженности поля точечного заряда в диэлектрике. [20] |
Полученная формула выражает закон Кулона для диэлектриков. Она показывает, что напряженность поля точечного заряда в однородном диэлектрике уменьшается в е раз по сравнению с его значением в вакууме. [21]
 |
Поток A. / V вектора напряженности Е через площадку AS. [22] |
Поток напряженности поля через произвольную поверхность представляет собой сумму потоков через элементарные площадки, на которые можно разбить эту поверхность. В силу соотношений ( 9) и ( 10) можно утверждать, что поток напряженности поля точечного заряда q через любую охватывающую заряд замкнутую поверхность 2 ( см. рис. 9), как число выходящих из этой поверхности силовых линий равен 4л &. При этом вектор нормали к элементарным площадкам замкнутой поверхности следует направлять наружу. Если заряд внутри поверхности отрицателен, то силовые линии входят внутрь этой поверхности и связанный с зарядом поток вектора напряженности поля также отрицателен. [23]
 |
Силовые линии электрического поля точечного заряда, пересекающие замкнутую поверхность 2. [24] |
Прежде чем формулировать теорему Гаусса, рассмотрим картину силовых линий электрического поля неподвижного точечного заряда. Обозначим полное их число через N. Сравнивая с выражением для напряженности поля точечного заряда (1.2), видим, что густота силовых линий и напряженность поля пропорциональны. [25]
 |
К задаче 38. [26] |
В данном случае напряженность электрического поля в проводнике может стать равной нулю, если на внутренней поверхности полости в результате перемещения свободных зарядов появится избыточный отрицательный заряд. Заряд q находится не в центре полости и создает в различных местах проводника вблизи поверхности полости электрическое поле с различной напряженностью. Так как напряженность поля, создаваемого зарядами на поверхности, пропорциональна поверхностной плотности зарядов то для нейтрализации поля заряда - - q в проводнике поверхностная плотность отрицательных зарядов на поверхности полости должна быть различной. Это наглядно представлено на рисунке 92, а, где изображены линии напряженности поля точечного заряда / и индуцированные этим полем отрицательные заряды на поверхности сферической полости. Однако на этом рисунке не изображены линии напряженности индуцированных электрических зарядов. [27]
Страницы: 1 2