Напряженность - поле - волна
Cтраница 3
Кроме того, они доказали, что фотографическое действие обусловлено электрической напряженностью поля волны, а не индукцией магнитного поля волны. [31]
У хаотического света, представляющего собой суперпозицию волн со случайными фазами и амплитудами, конец вектора напряженности - поля волн описывает в плоскости, перпендикулярной направлению распространения волн, нерегулярную, чрезвычайно хаотическую линию. Количественная теория частичной поляризации основывается на теории когерентности взаимно перпендикулярных компонент напряженности поля волн. [32]
Первое, что надо иметь в виду - задача получения больших коэффициентов трансформации fetp требует выхода за рамкп приближения ладанного поля падающей волны. При этом по мере распространения возбуждающей волны в нелинейной среде выполняются следующие основные закономерности: напряженность поля возбуждающей волны уменьшается, а зависимость ЕКа ос Ец, и коэффициент трансформации k v FKJF остаются неизменными. Решение уравнений Максвелла без использования приближения заданного поля значительно сложнее; сложнее выглядят и результирующие формулы [1, 2], из которых, в частности, следует принципиальная возможность перекачки практически всей энергии из возбуждающей волны в гармонику. [33]
Каждый из этих проводников дает волну, по форме близкую к шаровой. Излучение такой системы проводников направлено перпендикулярно к плоскости, в которой расположены проводники, при этом напряженность поля волны в точке приема слагается из напряжений полей отдельных излучающих проводников. Очевидно, что для длинных волн подобная система становится неосуществимой из-за своей громоздкости. [34]
Из линейной оптики хорошо известно, что основные законы распространения световых пучков - закон прямолинейного распространения, законы отражения и преломления на границе двух сред - определяются показателем преломления среды. Очевидно, что как только показатель преломления данном среды перестает быть константой, а становится функцией напряженности поля волны, распространяющейся в среде, основные законы распространения света, известные из линейной оптики, должны нарушаться и должны возникать новые явления. Эти явления обсуждаются п последующих лекциях. [35]
Последняя показана жирной линией. Принцип работы двух синфазных вибраторов можно аналогично предыдущему пояснить при помощи кривых рис. 3.XI. На нем приведены кривые распределения амплитуд напряженности поля волн, создаваемых синфазными вибраторами в направлениях р и р, перпендикулярных плоскости расположения вибраторов, а также поля результирующей волны. [36]
Если диполь АВ расположен над плоской идеально проводящей средой MN, как это показано на рис. ЮаЛХ, то лучи, которые падают на эту плоскую идеально проводящую среду, последней отражаются. Поэтому вектор напряженности поля в любой удаленной точке Р полусферы над этой плоскостью должен быть равен сумме вектора напряженности поля, непосредственно приходящей в рассматриваемую точку прямой волиы и вектора напряженности поля волны, отраженной от идеально проводящей среды. При этом, падающие на идеально проводящую плоскость электромагнитные волны отражаются без потерь энергии, поэтому амплитуды напряженности поля падающей и отраженной волн одинаковы. [37]
 |
Схемы линейных ускорителей с трубками дрейфа ( а. [38] |
Можно сделать так, чтобы с увеличением скорости электрона синхронно увеличивалась и скорость электромагнитной волны, тогда электрон останется в одной и той же фазе волны. Увеличение скорости волны достигается изменением размеров металлических диафрагм с отверстием в центре, располагаемых внутри волновода. Конечная энергия таких электронов может быть определена при условии, что известны напряженность поля волны и длина волновода. [39]
Особенно велико затухание средних волн днем, когда появляется слой D, а нижняя граница слоя Е опускается. Ночью электронная плотность в слое D и в нижних областях слоя Е сильно падает. В связи с этим затухание волн в них значительно уменьшается, а напряженность поля ионосферной волны возрастает. [40]
Электронный поток в лампе движется всегда только в сторону коллектора. Но направление напряженности продольной составляющей поля волны изменяется во времени с изменением частоты усиливаемых колебаний. Таким образом, вступая в спиральную линию, электроны могут попасть в различные фазы напряженности поля волны. [41]
Каждый из этих проводников дает, как мы видели выше, волну, по форме близкую к шаровой. Однако, если ток в этих проводниках меняется одновременно, то суммарное их излучение дает плоскую волну. Излучение такой системы проводников направлено перпендикулярно к плоскости, в которой расположены проводники; при этом напряженность поля волны очень медленно падает с увеличением расстояния. [42]
Как видно из (5.76), помимо затухания происходят осцилляции поляризации с частотой приложенного поля. Решение данной задачи может быть полностью перенесено на задачу о возбуждении атомного перехода 0 - k полем резонансной электромагнитной волны. Результирующая поляризация, усредненная по тепловому движению атомов, также имеет вид (5.76), причем значение d пропорционально напряженности поля волны. [43]
За препятствием существуют, как и в оптике, области тени и полутени. Наличие поля в этих областях обусловлено явлением дифракции. Согласно этому принципу каждая точка фронта волны над препятствием, включая и сам край, является источником новой, вторичной сферической волны, которая распространяется за препятствием. Напряженность поля дифракционной волны сильно уменьшается при отклонении от направления распространения первичной волны. [44]
Инверсия населенностей уровней в этих пучках достигается при помощи специальных сортирующих систем ( электрических или магнитных), оставляющих в пучке преимущественно те молекулы ( или атомы), которые находятся на высшем энергетическом уровне. После выхода пучка из сортирующей системы в нем преобладают молекулы ( или атомы), находящиеся на высшем энергетическом уровне. Попадая в объемный резонатор, настроенный на частоту, очень близкую к частоте квантов, соответствующих переходу молекул ( или атомов) с высшего на низший уровень, под действием поля объемного резонатора молекулы ( или атомы) будут излучать кванты, увеличивающие энергию колебаний в объемном резонаторе. Если энергия излученных квантов превышает все потери в объемном резонаторе, то колебания будут нарастать до того момента, когда потери энергии в объемном резонаторе достигнут величины энергии, отдаваемой всеми излучаемыми квантами объемному резонатору. Такое положение наступает потому, что в сильном поле электромагнитной волны, вызывающей индуцированное излучение, суммарная энергия излучаемых квантов растет медленнее, чем напряженность поля волны. Поэтому потери энергии в объемном резонаторе в конце концов достигают величины энергии, отдаваемой всеми излучаемыми квантами, после чего в объемном резонаторе устанавливаются колебания с постоянной амплитудой - автоколебания. В К - г. на молекулярных и атомных пучках для инверсии уровней населенности применяются также методы оптической накачки. В этом случае роль вспомогательного излучения играет мощное оптическое излучение, но частоты квантов индуцированного излучения лежат в раднодиаиазоне. [45]
Страницы: 1 2 3