Cтраница 2
Напряженность магнитного поля тока, идущего между точками А и В по дуге АМВ, в центре окружности противоположна по направлению напряженности магнитного поля тока, идущего между теми же точками по дуге АРВ, так как токи текут по этим дугам в противоположных направлениях. Напряженность магнитного поля в центре окружности пропорциональна силе тока, идущего по дуге окружности, и длине дуги проводника. Так как отношение длин дуг АМВ и АРВ прямо пропорционально их сопротивлениям, то силы тока в этих дугах обратно пропорциональны длинам дуг. Поэтому в центре окружности напряженности магнитных полей, создаваемых в дугах АМВ и АРВ, равны, но поскольку они противоположны по направлениям, результирующая напряженность магнитного поля в центре окружности равна нулю. [16]
Напряженность магнитного поля тока, идущего между точками А к В по дуге AM В, в центре окружности противоположна по направлению напряженности магнитного поля тока, идущего между теми же точками по дуге АРВ, так как токи текут по этим дугам в противоположных направлениях. Напряженность магнитного поля в центре окружности пропорциональна силе тока, идущего по дуге окружности, и длине дуги проводника. [17]
В кабельных сетях этот участок выделяется коммутационной аппаратурой, в воздушных продолжается поиск места ОЗЗ непосредственно на трассе линии. При этом индикация напряженности магнитного поля токов осуществляется индукционным датчиком, располагаемым на безопасном расстоянии от линии. [18]
Этому произведению nl пропорциональна напряженность магнитного поля тока, создаваемого током в катушке. [19]
Так как напряженность Н выражает напряженность магнитного поля только намагничивающих катушек, то очевидно, что эта напряженность будет одна и та же в вакууме и в любом магнетике. Поэтому все формулы, выражающие напряженность магнитного поля токов, не изменяются. [20]
Чтобы ослабить вредное влияние электромагнитных сил в электролизере, магнитное поле токов ошиновки должно уменьшать магнитное поле объемных токов. Если это выполнить невозможно, то необходимо, чтобы напряженность магнитного поля токов ошиновки была минимальной, а оси электролизера служили осями симметрии магнитного поля. [21]
Таким образом, напряженность поля постоянных магнитов в однородной среде) обратно пропорциональна проницаемости среды. В отличие от этого, как мы убедились в § 64, напряженность магнитного поля токов в однородной среде от проницаемости среды вовсе не зависит. Причину этого отличия поля магнитов от поля токов мы выясним в следующем параграфе. [22]
Отсюда следует, что уравнение ( 9) не зависит от магнитной проницаемости среды. Это в свою очередь означает, что в отличие от электростатики, где напряженность поля заряженных тел при заполнении пространства средой с диэлектрической проницаемостью е уменьшалась в е раз, напряженность магнитного поля токов остается неизменной при заполнении всего пространства средой с магнитной проницаемостью JJL. [23]
Непостоянство магнитной проницаемости у ферромагнитных тел объясняется их внутренней структурой, благодаря которой ориентировка электронных орбит атомов под действием напряженности внешнего поля происходит не одновременно. А так как собственное магнитное поле намагничивающегося ферромагнитного тела создается ориентированными электронами, то можно сказать, что кривые магнитной проницаемости показывают, как происходит нарастание этого поля с увеличением напряженности магнитного поля тока. [24]
На рис. 53, а изображено магнитное поле прямого тока, созданное в вакууме, а на рис. 53, б - то же поле при внесении в него железного цилиндрического кольца с вырезом, который называется воздушным зазором. В воздушном зазоре результирующее магнитное поле значительно сильнее, так как густота магнитных силовых линий здесь гораздо больше, чем у поля, созданного в вакууме. По свойству силовых линий ( замкнутые кривые) их густота в железном кольце должна быть такой же, как и в воздушном зазоре. Усиление результирующего поля в зазоре происходит за счет суммарного поля ориентированных электронов в кольце при неизменной напряженности магнитного поля тока. [25]
Для этого вспомним ( см. § 199), что напряженность магнитного поля, создаваемого током, текущим по полому цилиндрическому проводнику, внутри цилиндра равна нулю. Следовательно, внутри цилиндра радиуса Ri напряженность магнитного поля равна нулю, и эта область выпадает из интегрирования. Напряженность между цилиндрическими поверхностями определяется лишь током, текущим по внутреннему цилиндру, так как напряженность поля от внешнего цилиндра в этой области также равна нулю. Напряженность магнитного поля тока, текущего по цилиндрическому проводнику, по сказанному в § 199, вне цилиндра такая же, как напряженность, создаваемая линейным током такой же силы, текущим по оси цилиндра. [26]