Cтраница 1
Напряженность электрического поля точечного заряда прямо пропорциональна заряду, создающему поле, и обратно пропорциональна квадрату расстояния до него. [1]
Напряженности электрического поля точечного заряда в некоторых точках Л и В ( рис. 198) равны ЕА 36 В / м и Ев 9 В / м соответственно. [2]
Напряженность электрического поля точечного заряда прямо пропорциональна заряду q и обратно пропорциональна квадрату расстояния г от заряда до данной точки поля. Она не зависит от заряда q, помещенного в данную точку поля, следовательно, является однозначной силовой характеристикой поля в данной точке. [3]
Отсюда следует, что напряженность электрического поля точечного заряда в заданной точке поля ( в вакууме) прямо пропорциональна величине этого заряда и обратно пропорциональна квадрату расстояния между зарядом и этой точкой. [4]
Докажите, основываясь на теореме Гаусса, что напряженность электрического поля точечного заряда обратно пропорциональна квадрату расстояния. Какие свойства симметрии пространства используются в этом доказательстве. [5]
Структура формул (21.39) и (21.41) в известной мере сходна со структурой формулы для напряженности электрического поля точечного заряда, полученной в § 19.4 из закона Кулона. [6]
Структура формул (17.39) и (17.41) в известной мере сходна со структурой формулы для напряженности электрического поля точечного заряда, полученной в § 15.5 из закона Кулона. [7]
Тогда получим Е ( х, 0, 0) ql ( 4ireQ x2) - напряженность электрического поля точечного заряда. [8]
Таким образом, закон Био - Савара - Лапласа играет в учении о магнетизме ту же роль, что и выражение (2.2) для напряженности электрического поля точечного заряда. [9]
Интеграл, стоящий в левой части соотношения (13.16), называется циркуляцией вектора Е - вдоль замкнутого контура L. Итак, циркуляция вектора напряженности электрического поля точечного заряда q - вдоль произвольного замкнутого контура, проведенного в поле, равна нулю. Условие (13.16) является необходимым и достаточным для того, чтобы поле напряженностью Е - было потенциальным. [10]
Между кристаллическим полем и внутренним электрическим полем парамагнитного атома имеется существенное различие, состоящее в следующем. Источник внутреннего поля - заряд ядра - сконцентрирован в одной точке. Напряженность электрического поля точечного заряда в каком-либа месте, как известно, зависит только от расстояния до этой точки, что описывается законом Кулона. Иначе говоря, это поле сферически симметрично. Напряженность кристаллического поля зависит не только от расстояния, но и от пространственного расположения окружающих частиц. Чаще всего кристаллическое полене имеет центра сферической симметрии. [11]
В точке г направление и величина смещения U ( r) определяются знаком и величиной постоянной А, в литературе называемой иногда мощностью дефекта. Решение ( 3 8) расходится в точке г 0, что связано с заменой в данной модели реального дефекта, занимающего конечный объем, точечным источником деформации мощности А. Очевидно, это решение не имеет смысла применять для расстояний, меньших атомного радиуса. Формула ( 3 8) для смещения U U имеет такой же вид, как формула для напряженности электрического поля точечного заряда А в электростатике, причем величина А / г оказывается аналогичной потенциалу этого поля. [12]