Напряженность - поля
Cтраница 2
Дальнейшее вд шение напряженности стационарных полей в реяистивных системах ограничено техн, возможно отвода больших мощностей, выделяющихся в объемах. [16]
Какова разность напряженностей полей, при которых происходят ЯМР-переходы в СН31 и Si ( CH3) 4, при 16 и 100 Мгц. [17]
 |
Определение напряженности для двух точечных зарядов. [18] |
Правило сложения напряженностей полей совершенно аналогично правилу сложения сил в механике. [19]
Параметры таблицы напряженности полей - в открывшемся окне указываются мощность передатчика и координаты той части пространства, в которой вы хотите вычислить напряженности полей. Координаты задаются по каждой оси в следующем формате: начальная координата, шаг изменения ее и количество шагов. Аналогично задаются координаты по остальным осям. В таблице приведены напряженности электрического и магнитного полей ( реальная и мнимая части, амплитуда и фаза) в интересующем нас пространстве. [20]
В точке А напряженности полей Е и Ef направлены одинаково. [21]
Предположим, что напряженности полей не имеют составляющих, постоянных во времени. [22]
ЕЬ Eg есть напряженности полей, которые создаются в данной точке среды каждым зарядом в отдельности, при отсутствии других. Среда, в которой не зависит от Е, называется линейной. [23]
В точке А напряженности полей Е и Е направлены одинаково. [24]
 |
Силовые линии поля электрического диполя. [25] |
Мы просто сложили напряженности полей от двух зарядов, так как оба вектора направлены по одной прямой. [26]
О, ибо напряженности полей удаленных зарядов направлены почти параллельно плоскости Р и в сумме дают нуль или почти нуль. По мере же удаления точки А от О параллельность эта нарушается, равнодействующая далеких зарядов увеличивается, а близких - уменьшается. В результате, как показывает непосредственное вычисление, напряженность результирующего поля всех зарядов бесконечной плоскости вовсе не меняется при удалении от этой плоскости. Вычисления этого мы приводить не будем, ибо результат его [ уравнение (4.4) ] был уже найден нами путем применения теоремы Гаусса. [27]
Аналогично находим значения напряженностей полей для двух других областей. [28]
При сложении векторов напряженности полей, создаваемых всеми отрезками в точке А, сумма составляющих, направленных перпендикулярно оси, получится равной нулю. [29]
Я - векторы напряженности полей в движущейся системе; ео, Мю - диэлектрическая и магнитная проницаемости эфира. [30]
Страницы: 1 2 3 4