Напряженность - электрические поля
Cтраница 3
 |
MN ( на поверхность кристалла сов. [31] |
Если А, - вектор амплитуды напряженности электрического поля t - й элементарной падающей волны, то его составляющие А - е и А о, направленные вдоль оптической оси кристалла и перпендикулярно к ней, равны амплитудам напряженности электрических полей необыкновенной и обыкновенной волн, порождаемых i - й волной. [32]
Одна пара пластин служит для отклонения электронного луча в вертикальном направлении, а другая в горизонтальном. Векторы напряженности электрических полей должны быть взаимно перпендикулярны, что достигается соответствующим расположением отклоняющих пластин. [33]
Пользуясь принципом суперпозиции, найдите в поле двух точечных зарядов Q и 2Q, находящихся на расстоянии / друг от друга, точку, где напряженность поля равна пулю. Чему равно отношение напряженностей электрических полей в точке А, лежащей на продолжении оси диполя, и в точке В, лежащей на перпендикуляре, проходящем через середину О оси этого диполя, если О / 4 ОВ. [34]
В него не входят диэлектрические проницаемости и проводимости. Решая уравнение ( 6 - 1), находят потенциалы V и напряженности электрических полей, которые пропорциональны в диэлектрической и проводящей средах. [35]
Существует много различных конструкций вакуумных ду-гогасительных камер. Как правило, в конструкции ВДК имеются экраны 3, 9, 10, 14, выполняющие функции повышения электрической прочности камеры за счет выравнивания градиента напряженности электрических полей и защиты внутренних изоляционных частей от металлизации распыленным контактным материалом. Электрическая прочность контактного промежутка очень высока. Это приводит к тому, что расстояние между контактами при напряжениях до 35 кВ не превышает 5 мм. [36]
Представленное в предыдущем параграфе описание разделения зарядов в туче показывает, что на нижней части тучи скапливается большой заряд, соответствующий потенциалу в сотни мегавольт. Однако этого потенциала недостаточно, чтобы осуществить прямой пробой в воздухе, ибо пробойное напряжение для сухого воздуха составляет 30 кВ см 1, что на один - два порядка превышает напряженность электрических полей, создаваемых зарядами облака. По этой причине грозовой разряд носит более сложный характер. Пробой осуществляется за счет случайных неоднородиостей, а также зарядов и примесей в воздухе, которые снижают пробойное напряжение. Роль таких примесей играет обычно пыль или аэрозоль. Первая стадия разряда - молнии создает канал разряда, эта стадия носит название ступенчатого лидера. Ступенчатый лидер представляет собой слабо светящийся пробой, который идет по отдельным ломаным линиям, причем длина каждой линии составляет десятки метров. Характерная скорость распространения ступенчатого лидера составляет 105 м с 1, что по порядку величины совпадает со скоростью дрейфа электронов в воздухе в рассматриваемых полях. [37]
Последняя является частью рабочего места, для которого устанавливается время Т допустимого пребывания работающего под воздействием электрических полей. Это время определяется с учетом фактических значений напряженности электрических полей. [38]
Эти соображения о пространственной когерентности в комбинации с тем, что было раньше ( см. 26) сказано о временной когерентности, свидетельствуют о сложности явления частичной когерентности. Связь явления частичной когерентности с теорией случайных процессов обусловлена физической природой излучения. В каждой точке напряженность электрического поля волны является суперпозицией напряженностей электрических полей от многих независимых излучателей, частоты, амплитуды и фазы волн от которых между собой не связаны. Поэтому суммарная напряженность электрического поля не представляет собой монохроматического излучения, а изменение амплитуд и фаз этого излучения имеет случайный характер. [39]
Мулкахи и Хейман [121] рассмотрели также влияние межионных электрических сил. Модель ионной миграции, предложенная Уордом [122], включает непрерывное разрушение и повторное образование координационных связей между центральным ионом и противоионами. Это указывает на то, что противодействие миграции является частично функцией напряженности электрических полей между ионами. Увеличение электрических сил не только снижает подвижность сферических ионов, но может привести и к увеличению степени ассоциации ионов, что в свою очередь ведет к снижению подвижности ионов. Таким образом, нужно ожидать, что хлориды многозарядных катионов будут проводить ток хуже, нежели хлориды металлов группы I. Постулаты Мулкахи и Хеймана в качественной форме выполняются, однако для количественного расчета проводимости расплавленных электролитов их оказывается - недостаточно. Ясно, что проводимость зависит также и от других факторов, помимо рассмотренных Мулкахи и Хейманом. Яффе и Ван-Артсдален [29] также сделали попытку определить факторы, от которых зависит проводимость расплавленных электролитов. Даже соли лития подчиняются этому правилу вблизи точки плавления. [40]
Таким образом, механизм поляризации связан с конкретным строением диэлектрика. Однако для дальнейшего существенно лишь то, что независимо от механизма поляризации в этом процессе все положительные заряды смещаются по полю, а отрицательные-против поля. Заметим, что смещения зарядов в обычных условиях весьма малы даже по сравнению с размерами молекул, это связано с тем, что напряженность внешнего поля, действующего на диэлектрик, значительно меньше напряженности внутренних электрических полей в молекулах. [41]
Метод измерения масс основан на том - что если при фиксированном магнитном поле электростатический ускоряющий и отклоняющий потенциалы изменяются на величину К, то масса иона, движущегося по определенной траектории, будет определяться значением 1 / / С. Его метод измерения масс состоял в фотографировании двух изображений масс, одна из которых была известна, при постоянном значении магнитного и определенных значениях электрического полей; отношения последних устанавливались несколько больше и несколько меньше, чем отношения масс. Таким путем можно определить неизвестную массу, изображение которой лежит между двумя последовательными изображениями другой ( известной) массы; напряженности электрических полей должны быть известны. Этот метод является видоизменением метода сдвига поля, описанного выше. [42]
Таким образом, если измеряемая напряженность поля на стенке аппарата ( наиболее удобное место для установки датчика прибора) значительно меньше пробойной, то это еще не означает, что формирование электростатических разрядов в объеме этого аппарата невозможно. Они могут возникать, как уже отмечалось выше, в местах наибольшей напряженности поля. Измерение же локальных усилений электрического поля на конструктивных элементах, выступающих внутрь аппарата, сопряжено со значительными трудностями. Таким образом, установить допустимую ( безопасную) границу напряженностей электрических полей, возникающих в технологическом оборудовании, довольно сложно. Поэтому при оценке опасности электризации дисперсных материалов по указанному методу считают, что любой электрический разряд в аппарате опасен для этих материалов. Их чувствительность к искровому разряду вообще не учитывают. [43]
Диэлектрики, хотя и имеют аналогичную полу проводникам зонную картину, но в силу большой ширины запрещенной зоны ( больше 3 эв) являются практически изоляторами при всех температурах, используемых в технике. Для большинства диэлектриков тепловой заброс электронов из валентной зоны в зону проводимости не наблюдается вплоть до температуры плавления. Поэтому удельное сопротивление таких диэлектриков велико ( больше 108 - 1013 ом-м) и практически не изменяется с изменением температуры. Некоторые вещества, причисленные в настоящее время к диэлектрикам, в случае расширения применяемых в технике диапазонов температур, давлений и напряженности электрических полей могут проявить полупроводниковые свойства. [44]
Обусловлена сильным электрическим полем, воздействующим на поверхность катода. При большом положительном относительно катода потенциале электрода, расположенного рядом с катодом, у поверхности последнего происходит значительное понижение энергетического барьера и его толщины. В результате этого уменьшается работа выхода электронов и при некотором значении напряженности электрического поля § может возникнуть значительный ток эмиссии за счет туннельного перехода через барьер электронов с поверхности катода во внешнее пространство. Это явление называется электростатической ( автоэлектронной) эмиссией. Напряженности электрических полей, необходимые для этого вида эмиссии, должны достигать 106 В / см и более. [45]
Страницы: 1 2 3 4