Результирующая напряженность - поле
Cтраница 1
 |
Управление герконом с помощью магнита, линейно перемещающегося вдоль ( а, поперек ( б, и удаляющегося ( в от геркона ( ось намагничивания магнита параллельна оси геркона. [1] |
Результирующая напряженность поля ( штриховая линия на рис. 2.2, а) определяет положение координат замыкания и размыкания контакт-деталей по ходу постоянного магнита. Особенностью такого способа управления является размыкание геркона вблизи совмещения оси намагничивания магнита с осью симметрии зазора. [2]
Результирующая напряженность поля в ней Ем равна геометрической сумме напряженностей от обоих зарядов. Потенциал есть функция скалярная. [3]
 |
Система из дпух одинакпчых вертикальных вибраторов над землей. [4] |
Результирующая напряженность поля Е может быть представлена в виде произведения напряженности поля одиночного излучателя ва множитель решетки. [5]
Ереэ - результирующая напряженность поля, создаваемого всем вибратором, также невелика. [6]
Таким образом, результирующая напряженность поля в точке О и вблизи лежащих точках резко уменьшится по сравнению с напряженностью при обычной схеме выполнения антенны. [7]
Таким образом, результирующая напряженность поля всех трех проводников равна нулю. [8]
Таким образом, результирующая напряженность поля в области между плоскостями описывается формулой (82.2), а вне объема, ограниченного плоскостями, равна нулю. [9]
Если сверхпроводнику свойствен диамагнетизм, то результирующая напряженность поля внутри его должна быть меньше, чем напряженность поля вне его: действительно, при полном диамагнетизме М - Н и поле внутри сверхпроводника равно нулю. Сохранение этой разности напряженностей поля возможно благодаря наличию поверхностного тока. [10]
Внутри проводника вплоть до самой его поверхности результирующая напряженность поля равна нулю. Значит, внутри проводника вблизи элемента его поверхности AS поле зарядов этого элемента, направленное внутрь проводника, полностью компенсируется полем, создаваемым всеми остальными зарядами. [11]
ВПЛОТЬ Самой его по женной плоскости, верхности результирующая напряженность поля равна нулю. Значит, внутри шара вблизи элемента AS поле этого элемента, направленное внутрь шара, компенсируется полем, создаваемым всей остальной частью шара. [12]
 |
Распределение зарядов на проводящей пластине и поля между зарядом. о и пластиной. [13] |
Наведенные отрицательные заряды на поверхности пластины распределяются таким образом, что результирующая напряженность поля внутри проводника от положительного точечного заряда и наведенных отрицательных зарядов равна нулю. Положительные заряды пластины, на которые в первое мгновение действовало поле положительного заряда, уйдут на удаленные края пластины. Поскольку пластина бесконечна, то их полем можно пренебречь. Справа от пластины поле равно нулю. Линии поля начинаются на положительных зарядах и кончаются на отрицательных. [14]
При создании электрического поля не одним, а несколькими точечными зарядами результирующая напряженность поля может быть найдена как геометрическая сумма векторов напряженности поля, созданных каждым из точечных зарядов. [15]
Страницы: 1 2 3