Cтраница 2
Энергия в единице объема равна половине произведения электродвижущей напряженности и электрического смещения, умноженной на косинус угла, который образуют эти векторы. [16]
В изотропных веществах смещение совпадает по направлению с электродвижущей напряженностью, его создающей, и пропорционально ей, по крайней мере, при малых ее значениях. [17]
С указывает направление составляющей смещения, а второй - направление составляющей электродвижущей напряженности. [18]
В этом случае вектор-потенциал Я, плотность тока w и электродвижущую напряженность в любой точке следует рассматривать как функцию времени и расстояния от оси провода. [19]
В обычных случаях линии индукции указывают также величину и направление результирующей электродвижущей напряженности в каждой точке, поскольку напряженность и индукция направлены одинаково и находятся в постоянном отношении. Однако бывают случаи, когда важно помнить, что эти линии указывают именно индукцию, а напряженность непосредственно определяется эквипотенциальными поверхностями: она перпендикулярна этим поверхностям и обратно пропорциональна расстоянию между соседними поверхностями. [20]
Если мы рассматриваем ток и Т как векторы, то часть электродвижущей напряженности, обусловленная Т, есть векторная часть произведения ГХток. [21]
Однако при рассмотрении теории диэлектриков с более общей точки зрения целесообразнее различать электродвижущую напряженность в каждой точке и электрическую поляризацию среды в этой точке, так как, хотя эти направленные величины и связаны друг с другом, в некоторых твердых веществах они направлены неодинаково. [22]
Магнитная сила, следовательно, лежит в плоскости, перпендикулярной плоскости, содержащей электродвижущую напряженность. [23]
Возникающая при электрической поляризации энергия, приходящаяся на единицу объема диэлектрика, равна половине произведения электродвижущей напряженности на электрическое смещение и ( если необходимо) на косинус угла между их направлениями. [24]
Вектор 21 и по направлению, и по величине представляет собой интеграл по времени от электродвижущей напряженности, действие которой испытывала бы частица, помещенная в точку ( х, у, z) при внезапном прекращении первичного тока. [25]
Мы будем, как правило, предполагать, что величины X, Y, Z являются составляющими электродвижущей напряженности, действующей в данной точке, каково бы ни было происхождение этой силы, однако иногда мы будем рассматривать следствия из предположения, по которому электродвижущая напряженность целиком обусловлена изменением потенциала. [26]
В каждом участке среды энергия запасена в форме напряженного состояния, называемого электрической поляризацией, величина которой зависит от результирующей электродвижущей напряженности в данном месте. [27]
Пусть I, т, п - направляющие косинусы нормали к ds; P, Q, R - составляющие электродвижущей напряженности на той стороне, куда проведена нормаль, а Р, Q, R - ее составляющие с другой стороны. [28]
Это соотношение между поверхностной плотностью и результирующей напряженностью вблизи поверхности проводника известно как Закон Кулона, поскольку Кулон экспериментально установил, что электродвижущая напряженность вблизи некоторой точки поверхности проводника перпендикулярна поверхности и пропорциональна поверхностной плотности в этой точке. Численное значение 4яо было установлено Пуассоном. [29]
Следовательно, электростатическая энергия всего поля будет такой же самой, если мы предположим, что она имеется в каждой части поля, где есть электродвижущая напряженность и электрическое смещение, а не сосредоточена в тех местах, где находится свободное электричество. [30]