Спинорная амплитуда

Cтраница 1

Спинорные амплитуды ( 70) были введены с помощью волновых функций § 5.1, для которых существует инвариантная билинейная эрмитова форма, а следовательно, существует также и унитарная матрица, связывающая лоренцевы матрицы с сопряженными. [1]

Спинорные амплитуды JC могут быть разложены по инвариантным амплитудам FI ( S, /, и), свободным от кинематических особенностей. Именно, инвариантные амплитуды Ft ( s, t, и) наделяются аналитическими свойствами того же характера, что и амплитуды F ( s, t, и) в случае скалярных частиц. [2]

Характер ограничения на спинорную амплитуду, вытекающего из ее Г - инвариантности, выявляется на простом примере упругого рассеяния Va V2 - V2 V2, например: N 2 - N S. [3]

Поэтому разложение Т - инвариантной спинорной амплитуды ( 91) не содержит Х7 и Хв. [4]

Замена некоторых частиц античастицами также не изменяет трансформационных свойств спинорной амплитуды. [5]

Пусть эта волновая функция есть тензор ФЙУ ( DV 4, так что спинорная амплитуда Л и, следовательно, коварианты X v представляют собой симметричные тензоры второго ранга. В этом случае набор содержит ( 2 / 4 1) 5 независимых ковариантов X v которые строятся из импульсов частиц рп и их комбинаций, образующих три независимых вектора. [6]

С помощью спинорных состояний или волновых функций мы можем определить амплитуды перехода нового типа - спинорные амплитуды, или - функции, которые преобразуются простым образом при лоренцевых вращениях. [7]

Спиральные амплитуды обладают более сложными аналитическими свойствами [136-138] и поведением при кроссинг-преобразовании [139-141], чем спинорные амплитуды. [8]

ФеГшмановская диаграмма, соответствующая переходному рождению электрон - позитронной. [9]

Здесь pl и - соответственно импульсы электрона и позитрона, v ( p2) - спинорная амплитуда позитрона. [10]

Разложение ( 72) спинорной вершинной функции на инвариантные форм-факторы должно удовлетворять условиям того же типа, что и разложение спинорной амплитуды. Выбор независимых ко-вариантов Хд должен обеспечивать ковариантность разложения, отсутствие кинематических особенностей и возможность просто учитывать инвариантность относительно отражений. Дополнительные условия отсутствуют при выборе ( 2J 1) - компонентных волновых функций. [11]

Лтг Тт ( р, , Р4) введенную в § 7.5. Конкретные формулы типа ( 32), связывающие спинорную амплитуду с вакуумным ожиданием от интерполирующих полей, были необходимы, в сущности, лишь для того, чтобы проиллюстрировать представление об аналитической амплитуде. [12]

Подстановка функций и ( - р) и общей четности процесса т р в ( 86) приводит к явной форме условия Р - инвариантности спинорной амплитуды. [13]

После того как выбором волновых функций установлены релятивистские свойства спинорной амплитуды М, можно найти ее разложение на инвариантные амплитуды Ft, зависящие только от инвариантных импульсных переменных. [14]

Двухчастичные распады а - Ь с и лангранжиан взаимодействия. Выбрав волновые функции для описания свободных частиц а, Ь, с, мы можем ввести спинорную амплитуду распада типа ( 70), а затем найти ее разложение ( 77) по ковариантам. [15]

Страницы: 1 2