Cтраница 2
КС обладают Неньютоновскими свойствами. Поэтому представляло интерес определить коэффициенты нефтеотдачи месторождений КС, нефти которых относятся к обычным ньютоновским жидкостям. С этой целью все залежи КС в зависимости от структурно-механических свойств насыщающих их нефтей были разделены на две группы. [16]
Это противоречит тем зависимостям, которые установлены при перекачке обычных нефтей, когда при уменьшении скорости уменьшаются и гидравлические сопротивления, и объясняется следующим. Парафинистые нефти при достаточно высокой температуре содержат парафин в растворенном состоянии и являются обычными ньютоновскими жидкостями, имеющими постоянную вязкость при постоянной температуре. При понижении же температуры ниже температуры начала кристаллизации парафина в нефти начинают выделяться мельчайшие чешуйки и кристаллики парафина, и нефть становится неньютоновской жидкостью, обладающей кажущейся вязкостью, которая при одной и той же температуре будет меняться в зависимости от градиента скорости. [17]
Поэтому целесообразно создание расчетной модели двухфазной фильтрации с учетом неньютоновских свойств как для обеих фаз, так и в отдельности для каждой из них. Эта модель могла бы быть использована и в тех случаях, когда наблюдается нелинейность фильтрации обычных ньютоновских жидкостей в мелкозернистых средах ( глинах, глинистых песчаниках) с малой проницаемостью. [18]
Деформационные свойства твердых тел при малых деформациях обычно подчиняются закону Гука. В случае полимеров положение осложняется явно релаксационным характером деформации, поэтому количественное описание деформации полимеров требует параллельного рассмотрения закономерностей процессов релаксации, ближайшим аналогом которых является течение обычных ньютоновских жидкостей. [19]
Полученные зависимости ( 8) и ( 9) позволяют определить гидродинамические характеристики потоков неньютоновских сред при напорном течении в призматических каналах любого сложного профиля при заданных реологических параметрах. Интегралы в уравнениях ( 8) и ( 9) определяются по известным формулам, которые дают более высокую точность. Уравнения ( 8) и ( 9) справедливы и при течении обычных ньютоновских жидкостей. [20]
В случае чисто степенной модели, как уже говорилось, метод линеаризации оказывается неприменимым. В работе И.Г. Семакина [60] развит приближенный подход, основанный на введении понятия эффективной вязкости. Согласно этому подходу рассматривается истинное ( неньютоновское) распределение скорости основного течения [61], а уравнения возмущений записываются в том же виде, что и для обычной ньютоновской жидкости с заменой вязкости на эффективную, определяемую по расходу в одном из встречных потоков. Приведенные выше результаты решения задачи устойчивости на основе регуляризованной модели при больших H удовлетворительно согласуются с результатами, найденными в приближении эффективной вязкости. [21]
В начале разработки месторождений с указанными выше коллекторами в первую очередь включается в работу высокопроницаемый пустотный макропористый коллектор. При этом, несмотря на аномальную вязкость и структурно-механические свойства, типичные для неньютоновских жидкостей в условиях аномальной проницаемости, нефть вместе с тем сохраняет высокую подвижность до конца выработки пласта как обычная ньютоновская жидкость. [22]
В начале разработки месторождений с указанными выше коллекторами в первую очередь включается в работу высокопроиицаемый пустотный макропористый коллектор. При этом, несмотря на аномальную вязкость и структурно-механические свойства, типичные для иеньютоновских жидкостей в условиях аномальной проницаемости, эта нефть вместе с тем сохраняет высокую подвижность ( kh / i) до конца выработки пласта как обычная ньютоновская жидкость. [23]
Жидкости, проявляющие высокоэластические свойства, называются эластическими или упругими. Под влиянием деформирования они обнаруживают многие удивительные особенности, которые объединяются под общим наименованием эффект Вейсенберга. Так, при вращении стержня в упругой жидкости она - наматывается на стержень и может подниматься по нему на значительную высоту. Обычные ньютоновские жидкости в этих же условиях под действием центробежной силы отбрасываются от вращающегося стержня. Если начать вращать полый цилиндр в упругой жидкости, то она поднимается внутрь цилиндра. Упругая жидкость, заполняющая зазор между двумя параллельными дисками, один из которых приводится во вращение, стремится их раздвинуть, при этом развивается давление в направлении оси дисков. [24]
Скорость деформирования оказывает влияние и на характер разрушения структур. Как видно из рис. 44, развитым структурам глинистых суспензий присуще хрупкое разрушение. Лавинное разрушение связей в плоскости сдвига наступает, как только достигнуто критическое значение деформации. Согласно теории вязкости и тиксо-тропии К. Гудива, большинство связей структуры разрушается, когда расстояние между контактирующими атомами превышает двойной радиус их действия. Для глин это составляет 2 - 10 - 8 см. Критическая прочность единичного контакта при этом / 10 3 дин, в то время как у обычных ньютоновских жидкостей с небольшой вязкостью / 2 - Ю 8 дин. [25]