Идеально вязкая жидкость
Cтраница 1
Идеально вязкая жидкость течет в соответствии с законом Ньютона. [1]
 |
Реологические модели. [2] |
Эта модель относится к числу простейших ( модели абсолютна твердого и абсолютно упругого тел, модель идеально вязкой жидкости и др.) - Модель тела, представляющего идеально вязкую жидкость, использована в данной книге при определении скорости смещения ополЗневых массивов грунта ( гл. [3]
 |
Реологические модели. [4] |
Эта модель относится к числу простейших ( модели абсолютна твердого и абсолютно упругого тел, модель идеально вязкой жидкости и др.) - Модель тела, представляющего идеально вязкую жидкость, использована в данной книге при определении скорости смещения ополЗневых массивов грунта ( гл. [5]
Идеально вязкое тело Ньютона изображают в виде поршня с отверстиями, помещенного в цилиндр с жидкостью ( рис. VII. Идеально вязкая жидкость течет в соответствии с законом Ньютона. [6]
 |
Разрез закрытого смесителя Бенбери. [7] |
Современные конструкции закрытых смесителей рассчитываются на основе опытных данных, и до настоящего времени гидродинамический подход к анализу работы закрытого смесителя не разработан. Даже для идеально вязкой жидкости все попытки получить уравнения, полностью описывающие течение в закрытом смесителе, наталкиваются на огромные трудности. Эти трудности увеличиваются во много раз из-за неидеального реологического поведения реальных термопластичных материалов. [8]
 |
Модель Максвелла ( а и деформационная кривая этой модели ( б. [9] |
Структурно-механические свойства реальных тел моделируются с помощью комбинаций из простейших идеальных реологических моделей: модели Гука, модели Ньютона и модели Сен-Венана - Кулона. Эти три модели иллюстрируют соответственно идеально упругое тело, идеально вязкую жидкость и идеально пластичное тело. Соединяя последовательно и ( или) параллельно эти простейшие модели, можно получить составную модель, параметры который будут близки к свойствам реального тела. [10]
 |
Модель Максвелла ( а и деформационная кривая этой модели ( б. [11] |
Структурно-механические свойства реальных тел моделируются с помощью комбинаций из простейших идеальных реологических моделей: модели Гука, модели Ньютона и модели Сен-Венана - Кулона. Эти три модели иллюстрируют соответственна идеально упругое тело, идеально вязкую жидкость и идеально пластичное тело. Соединяя последовательно и ( или) параллельно эти простейшие модели, можно получить составную модель, параметры который будут близки к свойствам реального тела. [12]
Y - деформация сдвига, приводящая к накоплению остаточной деформации. Если считать ц константой, то закон (6.1) применим к идеально вязкой жидкости. [13]
Классическая теория упругости имеет де. Гука напряжение всегда прямо пропорционально деформации и не зависит от ее скорости. Гидродинамика имеет дело со свойствами идеально вязких жидкостей, для которых в соответствии с законом Ньютона напряжение всегда прямо пропорционально скорости деформации и не зависит от самой деформации. Однако эти случаи являются идеализированными: поведение любого реального твердого тела при соответствующим образом выбранных условиях отклоняется от закона Гука; можно также утверждать, что при достаточно точных измерениях должны быть обнаружены отклонения от ньютоновского течения для любой реальной жидкости. [14]
Принцип суперпозиции Больцмана применим для всех полимеров, структура которых не зависит от приложенных сил и ие меняется во времени. Ои позволяет описывать линейное вязкоупругое поведение системой дифференциальных уравнений вида: La Z) e, где L и D - линейные дифференциальные операторы по времени. Это выражение эквивалентно описанию вязко-упругого поведения с помощью моделей, состоящих из упругих пружин с различными модулями EI и вязких элементов с вязкостями r t ( рис. IX. Пружинам приписываются механические свойства идеальной упругости - закон Гуна, а вязким элементам - свойства идеально вязкой жидкости - закон Ньютона. [15]
Страницы: 1