Нахождение - вероятность - переход
Cтраница 1
Нахождение вероятностей переходов за несколько шагов. [1]
Для нахождения вероятности перехода необходимо, очевидно, знать зависимость матричного элемента оператора возмущения HVll от времени. [2]
Для нахождения вероятности перехода следует умножить уравнение (4.6) на tyt ( X) и проинтегрировать по X от - оо до оо. [3]
Задача о нахождении вероятности перехода в сплошном спектре решена. [4]
Полученная формула решает вопрос о нахождении вероятностей переходов за любое число шагов. [5]
Для нестационарных состояний задача обычно заключается в нахождении вероятности перехода из одного состояния в другое. [6]
Как было показано в § 136, для нахождения вероятности перехода системы при рассеянии в состояние с определенным направлением движения надо пользоваться в качестве волновых функций конечного состояния функциями ty ( p - содержащими ( на бесконечности), наряду с плоской волной, лишь сходящуюся волну; эти функции должны быть нормированы на б-функцию от импульса. При подстановке в ( 146 1) это различие вообще несущественно, так что можно понимать под % в ( 146 1) функции 1 Эр), и, таким образом, задача сводится к уже рассматривавшейся нами задаче о резонансном рассеянии медленных частиц. [7]
Таким образом, предлагаемая логика автоматически приводит к классической цепи Маркова, а квантовый подход понадобился лишь для нахождения вероятностей перехода от одного измерения к другому. [8]
Во втором приложении метод, развитый во второй главе настоящей книги, успешно применен к решению важной задачи физической кинетики - нахождению вероятностей перехода по данным о заселенностях уровней. Есть все основания полагать, что этот метод при соответствующем расширении и уточнении окажется полезным при изучении широкого круга задач, описываемых аналогичными по структуре уравнениями. [9]
В заключение этого раздела отметим, что метод учета нулевых мод, изложенный в этом разделе, имеет весьма общий характер и с соответствующими модификациями применяется при квазиклассическом квантовании солитонов, вычислении инстан-тонных вкладов в функциональный интеграл в теориях с калибровочными полями, нахождении вероятности сфалеронных переходов при конечных температурах и в других ситуациях. [10]
В заключение этого раздела отметим, что метод учета нулевых мод, изложенный в этом разделе, имеет весьма общий характер и с соответствующими модификациями применяется при квазиклассическом квантовании солитонов, вычислении инстантонных вкладов в функциональный интеграл в теориях с калибровочными полями, нахождении вероятности сфалеронных переходов при конечных температурах и в других ситуациях. [11]
Таким образом, в приближении, разумном в случае малой проницаемости барьера, матрица (48.59) является энергетической матрицей в представлении собственных функций состояний левого и правого ядер. Величина 3 играет важную роль при нахождении вероятностей перехода. [12]
Систематическим способом для таких вычислений является использование диаграмм Фейнмана. Отложим обсуждение техники вычислений до главы 7, где она будет применена для изучения рамановского рассеяния. Использование фейнмановских диаграмм для нахождения вероятности перехода в случае непрямого края поглощения оставлено для задачи 7.7. В настоящей главе, не приводя доказательств, мы отметим некоторые процессы, которые вносят вклад в непрямой край поглощения. В одном из них электрон сначала возбуждается посредством виртуального перехода из валентной зоны в промежуточное состояние i) путем поглощения падающего фотона. [14]
Страницы: 1