Cтраница 2
С другой стороны, выражения, описывающие поле равномерно движущегося точечного заряда ( в частности, электрона), можно получить на основании ( 1 - 8 - 11), полагая электрон неподвижным в системе К, которая движется относительно системы К вдоль оси х со скоростью и. В этом случае ( рис. 1 - 17 6) напряженность поля измеряется в точке М, а электрон расположен в начале координат системы К. Пусть в момент tt 0 начала координат систем К, и К совмещены и расстояние между точкой наблюдения и точкой, в которой находится электрон, наименьшее. [16]
Обоснованием гравитационного смещения служит принцип эквивалентности. Это-время, которое показывают часы установленные в ускоренной системе на расстоянии х от начала координат системы. [17]
Непосредственным следствием теоремы Эйлера является теорема Шаля, согласно которой произвольное перемещение твердого тела в пространстве является поступательным перемещением плюс вращение. Подробное доказательство этой теоремы вряд ли является необходимым. Она вытекает из того простого факта, что в случае уничтожения связи, удерживающей одну точку тела неподвижной, появляются три степени свободы для начала координат системы, связанной с телом. [18]
Это не изменяет исходной системы, но делает матрицу Мц квадратной, что позволяет при дальнейших преобразованиях обойтись только операцией матричного умножения. Матрица (5.25) выражает все возможные соотношения между координатами звеньев, соединенных кинематической парой любого класса. Для сферической кинематической пары ( рис. 5.9), соединяющей звенья / и 2, с которыми связаны соответствующие координатные системы, начала координат систем совпадают. [19]