Cтраница 3
Функция косинус описывает интерференционную картину. R от начала системы координат, то интервал между полосами интерференции будет равен АЛ / а, где Л - длина волны света. [31]
Рассмотрим снова параллелепипед, изображенный на рис. 3 - 5 а. Для этого надо совместить начала систем координат x y z и xyz, выполнить необходимые повороты, а результат вернуть обратно в исходное положение. [32]
Минковский) как координаты в четырехмерном пространстве. При этом преобразования Лоренца сводятся к поворотам в таком четырехмерном пространстве вокруг начала системы координат. Идея Минковскаго дала жизнь геометрической формулировке основных законов физики, достигшей: вершины в разработанной Эйнштейном теории тяготения - так называемой общей теории относительности. [33]
Операциями симметрии молекулы как пространств, тела, совмещающегося при таких операциях со своей исходной конфигурацией, являются: 1) повороты вокруг оси симметрии на угол 2п1с / п ( обозначаются С), где & и и - целые числа ( & и); эта ось наз. С и последующему отражению в плоскости ст, перпендикулярной оси вращения; 4) инверсия относительно начала системы координат, когда все координаты х уа. [34]
Кривые и поверхности безразличия. С повышением уровня благосостояния семей линии общих расходов и потребительские наборы, находящиеся в точках равновесия, удаляются от начала системы координат. От начала системы координат удаляются и кривые безразличия. Чем дальше расположена кривая безразличия, тем более высокой потребительной ценности набора она соответствует. [35]
В общем случае в симплекс-методе процедуру поиска начинают с допустимой вершины, а затем переходят в соседнюю вершину так, чтобы значение целевой функции улучшилось. В пространстве векторов свободных переменных возрастание значения одной из свободных переменных от нуля, при котором остальные свободные переменные остаются равными нулю, соответствует движению из начала системы координат, образованной свободными переменными, по одной из координатных осей. При этом, поскольку ( и-1) свободных переменных равны нулю, ( п - 1) ограничений задач выполняются как равенства. [36]
В операторе Лапласа А переменные х, у, г - это координаты точки, в которой концентрация равна с, в системе координат с началом, расположенным в центре сферы радиусом R. Так как рассматриваемая система обладает сферической симметрией и частицы до момента t О были распределены равномерно ( см. ниже), то концентрация в данном месте зависит только от его расстояния р до начала системы координат. [37]
К, ги Г ( - г ( г г длина вектора г ( /); 11а ( г; - / У х Р - момент кол-ва движения г - го электрона относительно начала системы координат на ядре а, рц д - р, 1ц г х рг, в-оператор спина г-го электрона. [38]
Кривые и поверхности безразличия. С повышением уровня благосостояния семей линии общих расходов и потребительские наборы, находящиеся в точках равновесия, удаляются от начала системы координат. От начала системы координат удаляются и кривые безразличия. Чем дальше расположена кривая безразличия, тем более высокой потребительной ценности набора она соответствует. [39]
Задание цилиндрических координат аналогично заданию полярных координат на плоскости. Дополнительно появляется значение, определяющее координату z по оси Z, перпендикулярной плоскости XY. Цилиндрические координаты описывают расстояние от начала системы координат ( или от предыдущей точки в случае относительных координат) до точки на плоскости XY, угол относительно оси X и расстояние от точки до плоскости XY. Угол задается в градусах. [40]
Предположим, что ядро много массивнее а-частицы. Поскольку траектория а-частицы лежит в плоскости, в которой находится и ядро, будем определять положение этой частицы двумя координатами х и у, измеряемыми от ядра как начала системы координат. В целях удобства выберем ось у так, чтобы она симметрично разделяла траекторию. [41]
Например, такие свойства, как положение в пространстве или количество движения, можно описать точкой в трехмерном пространстве или - что эквивалентно - трехмерным вектором. Этот способ описания легко распространить в случае необходимости и на пространство большей размерности. Так, в механике положение и количество движения частицы принято описывать в шестикоорди-натном пространстве, часто называемом фазовым пространством. Таким образом, любая точка в шестимерном пространстве характеризует и положение, и количество движения частицы. При подобном подходе картина описывается вектором, исходящим из начала системы координат и оканчивающимся в рассматриваемой точке. [42]