Cтраница 1
Начало отсчета абсциссы х сечения можно выбирать произвольно, лишь бы формула для М ( х) была возможно проще. [1]
Принимая начало отсчета абсцисс сечений на левом конце-балки, предположим, что полная нагрузка на балку состоит из-некоторой нагрузки q и нагрузки qi, добавляемой к первой, начиная с сечения х а. Мхл, а мвмент нагрузки q2 относительно. [2]
Q являются функциями абсциссы - расстояния сечения от конца балки, принятого за начало отсчета абсцисс. [3]
Принятие этой аксиомы позволяет считать, что каждому действительному числу соответствует определенная точка на прямой при выбранном начале отсчета абсцисс и, обратно, каждой точке прямой соответствует определенное действительное число. [4]
Укажем, что в практических расчетах часто предпочитают во всех случаях пользоваться формулами сопротивления для полностью турбулентного пограничного слоя, но изменять положение точки начала отсчета абсцисс, вводя некоторую эффективную длину пластины, учитывающую предысторию потока в среднем. [5]
Покажем, что, практически, эта область перехода сверхзвукового потока в дозвуковой имеет очень малую протяженность, зависящую от параметров потока и, в первую очередь, от Mj. Вернемся к уравнению ( 50) и, пользуясь имеющимся произволом в выборе начала отсчета абсцисс х, поместим начало координат в ту точку, где скорость и равна критической скорости а, соответствующей параметрам потока вверх по течению. [6]
Покажем, что эта область перехода сверхзвукового потока в дозвуковой имеет очень малую протяженность, зависящую от параметров потока и в первую очередь от MI - Вернемся к уравнению ( 37) и, пользуясь имеющимся произволом в выборе начала отсчета абсцисс х, поместим начало координат в ту точку, где скорость и равна критической скорости а, соответствующей параметрам потока вверх по течению. [7]
Проведенные до сих пор исследования основываются в первую очередь на том предположении, что между медью и сталью отсутствует какой бы то ни было теплообмен. Рассмотрим теперь вопрос о том, как отразится на результатах учет все же существующего, как правило, теплообмена. При этом в качестве упрощающей предпосылки мы примем, что каждый отдельный лист стали имеет во всех точках одну температуру &. Такое допущение является вполне приемлемым, так как теплопроводность стали вдоль листов значительно больше, чем поперек пакета, но в то же время от листа к листу температура и изменяется: если совместить начало отсчета абсцисс х с осью симметрии пакета листов стали статора ( рис. Н7), то зависимость & ( х), несомненно, является функцией, симметричной по отношению к оси пакета. [8]