Cтраница 3
Для определения скорости начала псевдоожижения предложен ряд экспериментальных зависимостей. Не все эти зависимости полностью учитывают всю сложность процесса псевдоожижения полидисперсного слоя твердых частиц и не все достаточно удобны для практического применения в расчетной практике. [31]
Однако общая картина начала псевдоожижения по данным разных авторов зачастую противоречива, отсутствует достаточно четкое физическое обоснование наблюдаемого при этом разнообразия явлений, сопровождающих потерю устойчивости равновесия сыпучей среды. Вместе с тем анализ этих явлений и причин их возникновения важен не только с точки зрения получения количественных результатов, определяющих условия начала псевдоожижения. Главным образом он важен для выяснения качественных аспектов общей картины перехода во взвешенное состояние, поскольку это позволяет судить о дальнейшем развитии процесса псевдоожижения и сделать ряд заключений о характере неоднородностей в кипящем слое. [32]
Формально критическую скорость начала псевдоожижения ик можно найти из пересечения кривой зависимости Ap / Z - o от и в неподвижном слое с горизонтальной линией & p / L0 - yHg, аналогично тому, как это изображено на рис. III. При обычном расположении индикатора давления под поддерживающей решеткой он измеряет сумму сопротивлений слоя А / 7 и решетки А / 7реш - При и ик первое слагаемое ста новится постоянным, но второе продолжает возрастать с увеличением дутья. [33]
Для определения скорости начала псевдоожижения было предложено большое число уравнений [55, 166-173], дающих значительно различающиеся результаты. Это отчасти объясняется тем, что различные исследователи по-разному определяли указанную скорость. [34]
Однако общая картина начала псевдоожижения, по данным разных авторов, зачастую противоречива; отсутствует достаточно четкое физическое обоснование наблюдаемого при этом разнообразия явлений, сопровождающих потерю устойчивости равновесия сыпучей среды. Вместе с тем анализ этих явлений и причин их возникновения важен не только с точки зрения получения количественных результатов, определяющих условия начала псевдоожижения, он необходим главным образом для выяснения качественных аспектов общей картины перехода в псевдоожиженное состояние, поскольку это позволяет судить о дальнейшем развитии процесса псевдоожижения и сделать ряд заключений о характере неоднородностей в кипящем слое. [35]
Очевидно, скорость начала псевдоожижения Umf и скорость, при которой возникают пузыри U, являются, соответственно. Точное определение величины Umb вызывает значительные трудности, так как она сильно зависит от свойств слоя, конструкции газораспределительной решетки и да же от незначительных препятствий - внутри слоя. Частично это объясняется тем, что нестабильный псевдоожиженный слой может осесть при пропускании через него мелких пузырей. Отношение U tU f, определяющее возможную степень расширения слоя, больше для частиц малой и для газов высокой плотности. [36]
Рейнольдса, соответствующий началу псевдоожижения. [37]
Порозность слоя в начале псевдоожижения енач зависит от формы частиц и практически соответствует порозности неподвижного слоя. [38]
Выше показано, что начало псевдоожижения определяется совокупностью четырех условий. [39]
В диапазоне от скорости начала псевдоожижения до шопт величина а возрастает резко по очень сложной закономерности, которую со значительным запасом можно принять линейной. За пределами шодт величина а на некотором участке остается неизменной, после чего монотонно падает. [40]
Получены критериальные уравнения скорости начала псевдоожижения внизу и наверху конического слоя. [41]
Установлено, что скорости начала промежуточного и полного псевдоожижения для слоя шаров диаметром 16 мм со статической высотой 180 мм, при плотности орошения 50 м3 / ( м2 - ч) и вязкости жидкости от 1 до 7 2 спз несколько сдвигаются в сторону больших скоростей газового потока. Гидравлическое сопротивление такого слоя возрастает. [42]
Следует отметить, что скорость начала псевдоожижения, определяемая по формулам ( III. Этим же объясняется тот факт, что кривые псевдоожижения прямого хода плохо воспроизводимы ( см. рис. 1 - 16), а кривые обратного хода воспроизводятся хорошо. Скорость начала псевдоожижения, найденная по кривым обратного хода ( как абсцисса точки пересечения горизонтальной линии постоянного перепада давления с кривой сопротивления неподвижного слоя), имеет стабильные значения, не зависящие от предшествующего состояния слоя, и, естественно, превышает величину w Q, полученную на основе кривой прямого хода. В связи с этим представляется интересным сопоставить значения w 0, найденные по кривым прямого и обратного хода. [43]
В то же время скорости начала псевдоожижения, базирующиеся на наиболее крупных частицах в смеси [44, 271], получаются завышенными. Истинное значение wn, видимо, лежит между этими крайними значениями и расчет его должен базироваться на каком-то среднем размере частицы, зависящем не только от числа полидисперсности Dc ( отношения размеров самой крупной и самой мелкой частиц в смеси: Dc dmajdmin), но и от всей кривой гранулометрического состава слоя. [44]
Рейнольдса, отнесенный к скорости начала псевдоожижения в верхних сечениях слоя над трубчатым пучком. [45]